2 3cos(120-6) 3=an+3=am+=a3cos(1206) (1.24) 引入应力空间和丌平面后,使得一点的应力状态表示更为直观。尤其是丌平面的 引入,可以使与塑性变形有关的应力表示和分析更为简单。 1.4应力平衡微分方程 应力平衡微分方程就是物体任意无限相邻二点间关系,可以通过微体沿 坐标轴力平衡来得到,一般应力平衡方程在不同坐标系下有不同的表达形式。 1.4.1直角坐标下的平衡微分方程 假设物体为连续介质。无限邻近二点的应力状态分别为 x,y,=) x+dxy+dh=+d)(见图1-8)。假设“的连续可导则有 假设连续可导,则有 σ(x+dx,y+dy,2+d)=σ(x,y,=)+ k(i,j, k=x,yz 列六面体力平衡,则有 0 01y (1.25)         = + = + + = + = + − = + = + co s(1 2 0 ) 3 2 ' co s(1 2 0 ) 3 2 ' co s 3 2 ' 3 3 3 2 2 3 1 1                   m m m m m m e （1. 24） 引入应力空间和  平面后，使得一点的应力状态表示更为直观。尤其是  平面的 引入，可以使与塑性变形有关的应力表示和分析更为简单。 1．4 应力平衡微分方程 应力平衡微分方程就是物体任意无限相邻二点间  ij 关系，可以通过微体沿 坐标轴力平衡来得到，一般应力平衡方程在不同坐标系下有不同的表达形式。 1.4.1 直角坐标下的平衡微分方程 假设物体为连续介质。无限邻近二点的应力状态分别为 ( x, y , z)  i j ， ( x d x,  i j + y+dy,z+dz) （见图 1-8）。假设  ij 的连续可导则有 假设  ij 连续可导，则有 ( d , d , d ) ( , , ) d (i, j ,k = x ,y ,z)   + + + = + k k i j i j i j x x x x y y z z x y z    列六面体力平衡，则有            =   +   +   =   +   +   =   +   +   0 0 0 8 x y z x y z x y z x z y z x y y z y x y x z x          （1. 25）