σ(拉压)≈0.30 a4(扭转)≈0250 表12-1几种钢材的对称循环持久极限 a-1(拉压) a-:(弯曲) 扭转) Q235A钢 20~160 100-130 45钢 190~250 150-200 160Mn 同一种材料在不同循环特征的交变应力作用下,持久极限是不同的。为了测定各种 非对称循环下材料的持久极限,应使试样分别承受不同循环特征,的交变应力,并按上 述试验过程画出一条相应的s-N曲线,如图12-9所示。在循环基数N=107处画一条 竖线,与SN曲线族的各条曲线分别交于A、C、D、E各点,这些点的纵坐标值就分别 为各相应循环特征下的持久极限σn 图12-9 综上所述,持久极限可以理解为在交变应力下的极限应力,它与静载下的极限应力完全 不同。静载下的极限应力只需用材料失效时的应力值(σ,或σ)即可表示,而交变应力下的 极限应力σr,必须用破坏时的最大应力σ和循环次数N才能表示清楚。而且持久极限σ 不仅因材料不同而异,即使是同一种材料,也会因循环特征不同而异,更需注意,即使是同 一种材料在相同的循环特征下,还会因变形形式的不同而异。 3.材料的持久极限曲线 以平均应力σ为横坐标,以应力幅σ为纵坐标建立坐标系 循环特征下材料的 持久极限σ,都与该坐标系中的一个点相对应。其对应关系为 (,)m+(an)a 12-4) 将与各σ对应的点相连,就得到材料的持久极限曲线,图12-10中曲线 ACDEB即为某材料8  3 b ( 0. −1 拉压）  25 b ( 0. −1 扭转） 同一种材料在不同循环特征的交变应力作用下，持久极限是不同的。为了测定各种 非对称循环下材料的持久极限，应使试样分别承受不同循环特征，的交变应力，并按上 述试验过程画出一条相应的 s—N 曲线，如图 12-9 所示。在循环基数 7 N0 = 10 处画一条 竖线，与 S—N 曲线族的各条曲线分别交于 A、C、D、E 各点，这些点的纵坐标值就分别 为各相应循环特征下的持久极限  r 。 综上所述，持久极限可以理解为在交变应力下的极限应力，它与静载下的极限应力完全 不同。静载下的极限应力只需用材料失效时的应力值(  b 或  s )即可表示，而交变应力下的 极限应力  r ，必须用破坏时的最大应力  max 和循环次数 N 才能表示清楚。而且持久极限  r 不仅因材料不同而异，即使是同一种材料，也会因循环特征不同而异，更需注意，即使是同 一种材料在相同的循环特征下，还会因变形形式的不同而异。 3. 材料的持久极限曲线 以平均应力  m 为横坐标，以应力幅  a 为纵坐标建立坐标系。任一循环特征下材料的 持久极限  r ，都与该坐标系中的一个点相对应。其对应关系为 r r m r a  = ( ) + ( ) (12-4) 将与各  r 对应的点相连，就得到材料的持久极限曲线，图 12-10 中曲线 ACDEB 即为某材料 表 12-1 几种钢材的对称循环持久极限 Mpa 图 12-9