证明:设 Hermitian算符F有两个本征函数内和φ2,分别属于本征值入和2且≠2,那么 入v1 Fv2=n2y2 所以 ∫v(Fv)dr=∫ⅵv2 =∫Gw)v2dr=∫wvdr 由于A1≠A2,所以 「vv2dz=0.■ 注意,这个定理的结论与F的本征值谱是分立(离散)谱还是连续谱无关。 彼此“正交”的几何意义就是彼此垂直 如果F的本征值谱是非简并的和离散的,本征值为{λ1,2…},本征函数为{,,…},那么波 函数是平方可积的,因而可以有限地归一化,所以我们有 「蝶dr=,(k1=12…) 其中 这称为函数系{,k=12.…}的正交归一关系,或正交归一性 为简单起见,以下记 「vdr=(v,p) 称为v和的“内积”。它的主要性质有 (v,v)≥0 其中当且仅当ψ=0时=号成立 C+c2,p)=q(v1,p)+c2(v2,p) (v,c+c22)=c1v,)+C2(,吗2) (v,p)°=(,y) 这样,函数系{}的正交归一性就可以写为 (,)=O, 而算符的 Hermitian共轭的定义可以写为 (,Fy)=(F中,y),(v,v) 所以 Hermitian算符就定义为 (中,Fy)=(F中,v).(v中,v 如果F的本征值谱是连续的,那么本征函数就不是平方可积的。这时候,本征函数系可以“按δ函 数归一化”。关于这个问题,我们将在以后再做说明 4.简并情形 如果出现简并(即一个本征值有若干个线性独立的本征函数)的情形,则正交性定理不能保证同 本征值的不同本征函数是彼此正交的。但是我们不难证明,经过对本征函数进行适当的重新组合,可以 使它们仍然是彼此正交的 假如内,P2,P,…是属于同一本征值的不同本征函数,彼此并不正交(但各自仍然是归一的)。那 么我们可以按照下面的方法组成一套新的本征函数A1,p2,3,…彼此是正交的。比如,让A=n 2=C1+c22,那么(A,2)=0导致c1(n,n)+c2(n,P2)=0,所以C=-C2(A1,P2),C2则由 P2的归一化来决定。依此类推。在线性代数里,这称为 Schmidt正交化程序。2 证明:设 Hermitian 算符 F ˆ 有两个本征函数 1 和 2 ,分别属于本征值 1 和 2 且 1 2 ,那么 1 1 1 F ˆ = , 2 2 2 F ˆ = , 所以 1 2 2 1 2 ( ) F d d ˆ = ( ) = F d = d 1 2 1 1 2 ˆ , 由于 1 2 ,所以 1 2 = 0 d . ▌ 注意,这个定理的结论与 F ˆ 的本征值谱是分立(离散)谱还是连续谱无关。 彼此“正交”的几何意义就是彼此垂直。 如果 F ˆ 的本征值谱是非简并的和离散的,本征值为 1 ,2 , ,本征函数为 1 ,2 , ,那么波 函数是平方可积的,因而可以有限地归一化,所以我们有 , ( , 1,2, ) k l kl d k l = = 其中 = = k l k l kl 1. 0, . 这称为函数系 k , k = 1,2, 的正交归一关系,或正交归一性。 为简单起见,以下记 d ( , ), 称为 和 的“内积”。它的主要性质有: ( , ) 0, 其中当且仅当 = 0 时 = 号成立, 1 1 2 2 1 1 2 2 ( , ) ( , ) ( , ), c c c c + = + 1 1 2 2 1 1 2 2 ( , ) ( , ) ( , ), c c c c + = + ( , ) ( , ). = 这样,函数系 k 的正交归一性就可以写为 ( , ) , k l kl = 而算符的 Hermitian 共轭的定义可以写为 ˆ ˆ ( , ) ( , ), ( , ) F F+ = 所以 Hermitian 算符就定义为 ˆ ˆ ( , ) ( , ). ( , ) F F = 如果 F ˆ 的本征值谱是连续的,那么本征函数就不是平方可积的。这时候,本征函数系可以“按 函 数归一化”。关于这个问题,我们将在以后再做说明。 4. 简并情形 如果出现简并(即一个本征值有若干个线性独立的本征函数)的情形,则正交性定理不能保证同一 本征值的不同本征函数是彼此正交的。但是我们不难证明,经过对本征函数进行适当的重新组合,可以 使它们仍然是彼此正交的。 假如 1 2 3 , , , 是属于同一本征值的不同本征函数,彼此并不正交(但各自仍然是归一的)。那 么我们可以按照下面的方法组成一套新的本征函数 1 2 3 , , , 彼此是正交的。比如,让 1 1 = ,而 2 1 1 2 2 = + c c ,那么 1 2 ( , ) 0 = 导致 1 1 1 2 1 2 c c ( , ) ( , ) 0 + = ,所以 1 2 1 2 c c = − ( , ) , 2 c 则由 2 的归一化来决定。依此类推。在线性代数里,这称为 Schmidt 正交化程序