上游充通大睾 Shanghai Jiao Tong University 2.1.1 Lagrange方法 Lagrange方法着眼于各个流体质点的运动，描述的是流体质点自 始至终的运动过程及它们的物理量随时间t的变化规律。 既然研究的对象是流体质点，那就要有一个能够识别个别 流体质点的方法。通俗讲，就是给它取个名字，以便能够自始 至终跟踪它。因一每时刻、每一质点都占有唯一确定的空间位 置，因此通常采用某时刻t=t。各质点的空间坐标（a、b、c) 表征它们，显然不同的质点，将有不同的（a、b、c)值，（a、 b、c)可以是曲线坐标，亦可为直角坐标，为了方便，先在直 角坐标系中进行讨论。 某一质点(a1、b1、c1)在空间运动时，运动规律为： x=x(a:b:c,t) y=y(a,b,c,t) (2-1-1) 2=z(a1,b1,C1,t)Shanghai Jiao Tong University 2.1.1 Lagrange方法 Lagrange方法着眼于各个流体质点的运动，描述的是流体质点自 始至终的运动过程及它们的物理量随时间t的变化规律。 既然研究的对象是流体质点，那就要有一个能够识别个别 流体质点的方法。通俗讲，就是给它取个名字，以便能够自始 至终跟踪它。因一每时刻、每一质点都占有唯一确定的空间位 置，因此通常采用某时刻 t = to 各质点的空间坐标（a、b、c） 表征它们，显然不同的质点，将有不同的（a、b、c）值，（a、 b、c）可以是曲线坐标，亦可为直角坐标，为了方便，先在直 角坐标系中进行讨论。 某一质点（a1、b1、c1）在空间运动时，运动规律为： 111 111 111 ( , , ,) ( , , ,) ( , , ,) x xa b c t y ya b c t z za b c t = = = (2-1-1)