2)弹性散射,能量不变,k大小不变,但方向变化。 故r→∞时渐进解为 v(F)r→∞v(F)+v2(F)=Ae.+4f(0,q) 散射粒子几率流密度 J=n w, w-w dw2)=hk w v (e. p-1/(8. p)P 单位时间内散射到d9内的几率为 dN=J, dS=J,/dQ2=J/r(e, p)dQ 与微分散射截面的定义式 dN=Jo(0,)dQ2 比较,得 a()=/(a9), f(,g)可称为散射振幅。 结论:计算o(6,9)的一般方法 )求解具体的 Shrodinger方程得到v(厅F); 2)将其渐进解(r→∞)与一般渐进解v(r→∞)=Ae"+4/(6.q)比较,得到f(a) 3)a(g)=|(,g)。 62）弹性散射，能量不变，k 大小不变，但方向变化。 故r → ∞ 时渐进解为 ( ) 1 2 ( ) ( ) ( , ) ikr ikz e r r r r Ae Af r ψ ψ → ∞ +ψ = + θ ϕ K K K ， 散射粒子几率流密度 ( ) ( ) 2 2 * 2 2 2 * 2 2 2 2 , , 2 r z f f i k J A r r r r θ J ψ ψ ϕ θ ϕ ψ ψ µ µ ⎛ ⎞ ∂ ∂ = − ⎜ ⎟ = = ⎝ ⎠ ∂ ∂ = = ， 单位时间内散射到dΩ内的几率为 ( ) 2 2 , r r z dN = = J dS J r dΩ = J f θ ϕ dΩ ， 与微分散射截面的定义式 ( ) , z dN = Ω J σ θ ϕ d 比较，得 ( ) ( ) 2 σ θ, , ϕ = f θ ϕ ， f (θ,ϕ )可称为散射振幅。 结论：计算σ θ( ,ϕ ) 的一般方法： 1）求解具体的 Shrod inger 方程得到ψ (r) K ； 2）将其渐进解(r → ∞) 与一般渐进解 ( ) ( , ) ikr ikz e r Ae Af r ψ → ∞ = + θ ϕ 比较，得到 f ( ) θ,ϕ ； 3） ( ) ( ) 2 σ θ, , ϕ = f θ ϕ 。 6