散射球面波 "θ散射角 入射平面波 耙 设入射平面波为 7(F)=Ae 入射粒子几率流密度(单位时间内穿过单位面积的几率)为 i(0v-v、02 ayi_hk A4, 入射粒子在单位时间内散射到d9方向的几率为 dN =j. o(8, )dQ2 分析G的量纲 ]=L,面积量纲,故称a(,g)为微分散射截面。 2计算()的一般方法 当r→∞,V(F)→0,w(P)包含两部分:没受相互作用影响沿z方向传播的入射波 v(F)=Ae.和沿F方向传播的散射球面波v2(F)=4(,q) 注意:1)球面波与日,q有关,可调节∫(6,q)使得v2与v有相同常数A,f(6,q)的 具体形式有相互作用决定。设入射平面波为 1 ( ) ikz ψ r = Ae K ， 入射粒子几率流密度（单位时间内穿过单位面积的几率）为 * 2 1 1 * 1 1 2 z i k J A z z ψ ψ ψ ψ µ µ ⎛ ⎞ ∂ ∂ = − ⎜ ⎟ = ⎝ ⎠ ∂ ∂ = = ， 入射粒子在单位时间内散射到dΩ方向的几率为 ( ) , z dN = Ω J σ θ ϕ d 。 分析σ 的量纲： [ ] 1 dN T ∵ = ， [ ] 2 1 z J L T = ， [dΩ =] 1， [ ] 2 ∴ σ = L ，面积量纲，故称σ θ( ,ϕ ) 为微分散射截面。 2.计算σ θ( ,ϕ )的一般方法 当 r → ∞ ，V r( ) → 0， K ψ (r) K 包含两部分：没受相互作用影响沿 z 方向传播的入射波 1 ( ) ikz ψ r = Ae K 和沿r 方向传播的散射球面波 K 2 ( ) ( , ) ikr e r Af r ψ = θ ϕ K 。 注意：1）球面波与θ ，ϕ 有关，可调节 f (θ,ϕ )使得ψ 2与ψ 1有相同常数 A ， f ( ) θ,ϕ 的 具体形式有相互作用决定。 5