lim-v-2mEo-me-ar 有限, 故 So(r) =nI S=0(- 代入二级方程,要求在r=0处非奇异,有 Er 如此逐级求解,基态能 E g tag Ba a 若取α=0,汤川势退化为库仑势,此时 E y(r) 与氢原子问题的严格解完全相同。 第七章散射 上面讨论的微扰方法主要适用于東缚态,即分离谱的情形。如何求解连续谱的问题? 连续谱对应的物理问题就是散射 1.一般描述 求在g方向单位立体角内发现一个粒子的几率G(O,)。 d(6,g)与相互作用、靶的性质相关,用来了解靶粒子的内部结构和发现新粒子 散射分为弹性散射和非弹性散射 弹性散射:散射前后粒子的性质不改变,不激发,不产生新粒子,只改变粒子运动的方向。 非弹性散射:散射后粒子被激发,后者产生新粒子 我们只考虑弹性散射。0 0 2 lim r r mE me r −α → − − 有限， 故 ( ) ( ) 0 0 1 1 0 / 2, , 1 1 r r E m S r mr S dr e E r −α ′ = − = ⎛ ⎞ = − ′⎜ ⎟ ⎝ ⎠ ′ ∫ − 。 代入二级方程，要求 2 dS dr 在r = 0处非奇异，有 E1 =α 。 如此逐级求解，基态能 2 2 4 2 2 2 3 2 4 2 m E g g g m m α α α − = − + − + +"。 若取α = 0 ，汤川势退化为库仑势，此时 ( ) ( ) 2 2 0 4 2 g S r mg r m E g ψ r e e − − ⎧ = − ⎪ ⎨ ⎪ = = ⎩ ， 与氢原子问题的严格解完全相同。 第七章 散射 上面讨论的微扰方法主要适用于束缚态，即分离谱的情形。如何求解连续谱的问题？ 连续谱对应的物理问题就是散射。 1. 一般描述 求在Ω 方向单位立体角内发现一个粒子的几率σ θ( ) ,ϕ 。 σ θ( ,ϕ ) 与相互作用、靶的性质相关，用来了解靶粒子的内部结构和发现新粒子。 散射分为弹性散射和非弹性散射： 弹性散射：散射前后粒子的性质不改变，不激发，不产生新粒子，只改变粒子运动的方向。 非弹性散射：散射后粒子被激发，后者产生新粒子。 我们只考虑弹性散射。 4