【解】方法一，如题图4-4a,取地面坐标系，用动量守 恒定律求解： 人不向后抛出物体，所能跳过的距离： 式中T为人跳离地面的时间。 由： y=4Tma-587=0 T=20o sin 解得： (T=0删去》 可得： R-2 sin a cosam 2 .-1 人在最高点以相对于自己u的速度向后抛出物体的过程"T 中，参阅题图a,应用动量守恒原理。 MV+m(v-u)=(m+M)vo cosa 可得人以相对于自己u的速度向后抛出物体后人的速 度 V=D.cosa+m+证 4 见1业 可见人比不抛出物体时速度乌co:口增加了速 度： AV=m+M 因此人在抛出物体后多跳过的距离： AR=AV I=Av.I mu to sin c 2洲+Mg 方法二，质心坐标系中应用动量守恒定律： 2U+2W=0 V-v=u V= 可得： 厂物+M 1=to sin a 在下落时间 名过程中，人相对于质心运动的距离，即为人比不抛出物体多跳过的距【解】方法一，如题图 4-4a，取地面坐标系，用动量守 恒定律求解： 人不向后抛出物体，所能跳过的距离： 式中 T 为人跳离地面的时间。 由： 解得： （ 删去） 可得： 人在最高点以相对于自己 u 的速度向后抛出物体的过程 中，参阅题图 a，应用动量守恒原理。 可得人以相对于自己 u 的速度向后抛出物体后人的速 度： 可见人比不抛出物体时速度 增加了速 度： 因此人在抛出物体后多跳过的距离： 方法二，质心坐标系中应用动量守恒定律： 可得： 在下落时间 过程中，人相对于质心运动的距离，即为人比不抛出物体多跳过的距