△6加以缩短，那未，利相邻的测最当然就会给出坐标的：邻镇.-一 系列相继测量之后所得的结果，虽然都会落到某一很小的空间范 周内，可是它们将在这个区域内毫无规则地分布若，并不位于任· 光滑曲线上.特别是△：趋向于零时，相继测址的结朵毫不趋于同 …直线上 这种情况表明，量子力学中并不存作经典意义下的粒了速店 概念，经典的粒子逃度，就是指两个时刻的华标之弟除以这两个时 刻的时间间隔△话后当△t趋向于令时所得的极限.不过，以后我 们会看到，子力学巾可以建立一个合琪的定义，师米表示某一给 定时刻的粒子速度，并日当景子力学转向经典万学时，这个速度也 随之转为经典的速度.可是，在经典力学中，一个粒子在任一给定 时刻可以同时具有确定的坐标和确定的速度.而在岸了力学中.修 况则完全不同.如果测量结果发现也子其有确定的坐标，那米，它 就不可能问时具有任确定的速度。反之，其有确定速度的电子 就不可能具有确定的空间位置.事实上，坐标和速度的同时存在 就边味着一条确定轨道的存在，这正是电了所没有的.山此可见 在量子力学中，一个电了的坐标和速度是两个不能同时确切测量 的量，也就是两个不能同时具有定作的量.我们也可以说，电了的 华标速度是两个无法同时存在的景.以我们还要导出一个定 量的关系式.用来判断华标和速度引时近行非精确测量的可能性 经典力学对一个物理系统的状态进行完金描述时，可以采用 该系统在某一给定时刻的所有华标值和所有速度值；有了这些初 值后，通过运动方程.就能完全确定该系统在今后所有时刻的行 为。这样的描述，在量下力学巾在原则上則是不可能的，因为坐标 及其相成的速度值不可能同时存在.所以量子系统的状描述所 州的贤要比经典力学米得少，也沈是不及经典拙述那样详尽 由此引出的一个重要结论、是关于量子力学中所作衡斯的 5