它把经典力学作为一利极限情形而包含之，但在它的自身表述中， 同时又希要这-·极限情形 现在可以来表述一下量了力学问画的提法。一种典型的问题 是：用前次测量的已知结果，去预断下一·次的测登结果.除此以外， 我们以府将看到，量子力学巾的各种物理量（例如能量）所能采取 的数值，即作为该量的测量结果所能得到的数值，它们的值域和经 典力学相北比一般讲来是受限制的.量子力学方法必须告诉我们怎 样来确定它1的各种元许值. 量子力学巾的测量过程具有-种十分重要的诗性：它总是要 影响到被测的电子，并且在给定的测登精确度范围内，原则上不可 能使这种影响变得任意小.测冠得愈精确，它所给予的影响就愈大， 只有在精确皮极低的测量中，被测客体所受的影响才能很小.测量 的这种性质，逆辑上是由于电子的动力学标志仅仪作为测量本身 的结果小说交现出来：{分明址！果测量过程对客体的影响可以 任意地小，这就意味普被测之量本身具有一个和测量无关的定位， 在各种测量中，电子的华标测最具有基本的意义.在量子力 学的适州侬度内，对一个电子所施行的坐标测最①总是可以达到 需要的任何转确度. 现在假定对一个电子的坐标相继测量了许多次，每次相隔的 时间固定为△：，这些测是结果，一般讲来，并不位于一条光滑的 曲线：，而是相反，测得愈精确，这些结果会变化得愈不连续愈 不规则；正好和电子不存轨道的概念相“致.只有在极为粗略 地测景电千坐标的辨形下，例如，在戴耳孙云室中根据蒸气凝成的 液滴确定电子坐标的情形下，才会得到·条相当光滑的轨道。 现在让潮益的精确度保持不变，我们把测鼠之间的时间间隔 ①我耳强冯一强.所讯“施行调”是病一个电子和一个经奥仪器”的相互作 用.丝爸起没有商设外鄂观微者比存在 4✉