在良导体中,衰减因子a≈√0,对于一般的高频电磁波(GHz),当媒质导电 率较大时,α往往很大,电磁波在此导电媒质中传播很小的距离后,电磁场的振幅 将衰减到很小 因此,电磁波只能存在于良导体表层附近,其在良导体内激励的高频电流也只存 在于导体表层附近,这种现象称为趋肤效应 趋肤深度(穿透深度):δ电磁波穿入良导体中,当波的幅度下降为表面处振幅的 1/e时,波在良导体中传播的距离。 6表征良导体中趋肤效应的强弱。 =l/e→o=1/a 良导体中:δ=-≈ 表面电阻:n2(1+,/0 =R+Jx R 厚度为δ的导体单位面积的电阻 弱导体中电磁波 B≈0、 在弱导电媒质中,仍存在能量损耗,波的相位常数近似等于理想媒质中波的相位 常数 例5.3.1 5.4色散和相速 相速 表示波的恒定相位点推进的速度,即为白波传播的速度 6(k为波速) 理想媒质:B=k=0√AE此时,相速是与频率无关的常数 损耗媒质:由于相位常数β为与频率有关的常数,相速也与频率相关——即损耗媒质 为色散媒质 群速 单一频率的电磁波波不载有任何有用信息,只有由多个频率的正弦波叠加而成 的电磁波才能携带有用信息 群速:合成信号包络传播的速度,它代表信号能量的传播速度在良导体中，衰减因子   f ，对于一般的高频电磁波（GHz）,当媒质导电 率较大时,  往往很大,电磁波在此导电媒质中传播很小的距离后,电磁场的振幅 将衰减到很小. 因此, 电磁波只能存在于良导体表层附近,其在良导体内激励的高频电流也只存 在于导体表层附近,这种现象称为趋肤效应. 趋肤深度（穿透深度）：  电磁波穿入良导体中，当波的幅度下降为表面处振幅的 1/ e 时，波在良导体中传播的距离。  表征良导体中趋肤效应的强弱。      f e e 1 = 1/  = 1/ = − 良导体中：      2 1 1 =  = 表面电阻： c s s R jx f  + j = +     (1 )     1 = = f Rs 厚度为  的导体单位面积的电阻 3、 弱导体中电磁波 1   ，     2  ，     k 在弱导电媒质中，仍存在能量损耗，波的相位常数近似等于理想媒质中波的相位 常数。 例 5.3.1 5.4 色散和相速 一、相速 表示波的恒定相位点推进的速度，即为白波传播的速度。   v p = （ k 为波速） 理想媒质：  = k =  此时，相速是与频率无关的常数 损耗媒质：由于相位常数  为与频率有关的常数，相速也与频率相关——即损耗媒质 为色散媒质。 二、 群速 单一频率的电磁波波不载有任何有用信息，只有由多个频率的正弦波叠加而成 的电磁波才能携带有用信息。 群速：合成信号包络传播的速度，它代表信号能量的传播速度—— g v