原子可由某一定态跳跃到另一个定态,称为跃迁,跃迁中放出或吸收辐射,其频率为ⅴ hv=E2-E1=△E 原子各种可能存在的定态轨道有一定限制,即电子的轨道运动的角动量必须等于b/2r 的整数倍,∥=mh/2π,n=1,2,3, 此式又称玻尔的量子化规律,其中n为量子数。根据玻尔的假定可以计算出氢原子基态 轨道的半径a为52.9pm,基态能量为-13.6eV,和实验结果十分接近。 对于微观体系的运动,经典物理学已完全不能适用。以普朗克的量子论、爱因斯坦的 光子学说和玻尔的原子模型方法为代表的理论称为旧量子论。旧量子论尽管解释了一些 简单的现象,但是,对绝大多数较为复杂的情况,仍然不能解释。这显然是由于旧量子 论并没有完全放弃经典物理学的方法,只是在其中加入了量子化的假定,然而量子化概 念本身与经典物理学之间是不相容的。因此,旧量子论要作为一个完整的理论体系,其 本身是不能自圆其说的 从黑体辐射、光电效应和原子光谱等实验可见,对于微观体系的运动,经典物理学已 完全不能适用。以普朗克的量子论、爱因斯坦的光子学说和玻尔的原子模型方法为代表 的理论称为旧量子论。旧量子论尽管解释了一些简单的现象,但是,对绝大多数较为复 杂的情况,仍然不能解释。这显然是由于旧量子论并没有完全放弃经典物理学的方法, 只是在其中加入了量子化的假定,然而量子化概念本身与经典物理学之间是不相容的 因此,旧量子论要作为一个完整的理论体系,其本身是不能自圆其说的。 4.1.2波粒二象性的普遍性及统计解释 17世纪末以前,人们对光的观察和研究还只限于几何光学方面。从光的直线传播、反 射定律和折射定律出发,对于光的本性问题提出了两种相反的学说一一以牛顿为代表的 微粒说和以惠更斯为代表的波动说。 微粒说认为,光是由光源发出的以等速直线运动的微粒流。微粒种类不同,颜色不同 在光反射和折射时,表现为刚性弹性球。 波动说认为光是在媒质中传播的一种波,光的不同颜色是由于光的波长不同引起的。 微粒说和波动说都能解释当时已知的实验事实,但在解释折射现象时导出的折射率结 论相反:微粒说的结论是光在媒质中的相对折射率正比于光在媒质中的传播速率,而波 动说则得出相对折射率反比于光在媒质中的传播速率的结论。当时由于还不能准确测量 光速,所以无法判断哪种说法对。4 原子可由某一定态跳跃到另一个定态，称为跃迁，跃迁中放出或吸收辐射，其频率为ν hν＝E2－E1＝ΔE 原子各种可能存在的定态轨道有一定限制，即电子的轨道运动的角动量必须等于 h/2π 的整数倍，M＝nh/2π，n＝1,2,3,… 此式又称玻尔的量子化规律，其中 n 为量子数。根据玻尔的假定可以计算出氢原子基态 轨道的半径 a0为 52.9pm，基态能量为-13.6eV，和实验结果十分接近。 对于微观体系的运动，经典物理学已完全不能适用。以普朗克的量子论、爱因斯坦的 光子学说和玻尔的原子模型方法为代表的理论称为旧量子论。旧量子论尽管解释了一些 简单的现象，但是，对绝大多数较为复杂的情况，仍然不能解释。这显然是由于旧量子 论并没有完全放弃经典物理学的方法，只是在其中加入了量子化的假定，然而量子化概 念本身与经典物理学之间是不相容的。因此，旧量子论要作为一个完整的理论体系，其 本身是不能自圆其说的。 从黑体辐射、光电效应和原子光谱等实验可见，对于微观体系的运动，经典物理学已 完全不能适用。以普朗克的量子论、爱因斯坦的光子学说和玻尔的原子模型方法为代表 的理论称为旧量子论。旧量子论尽管解释了一些简单的现象，但是，对绝大多数较为复 杂的情况，仍然不能解释。这显然是由于旧量子论并没有完全放弃经典物理学的方法， 只是在其中加入了量子化的假定，然而量子化概念本身与经典物理学之间是不相容的。 因此，旧量子论要作为一个完整的理论体系，其本身是不能自圆其说的。 4.1.2 波粒二象性的普遍性及统计解释 17 世纪末以前，人们对光的观察和研究还只限于几何光学方面。从光的直线传播、反 射定律和折射定律出发，对于光的本性问题提出了两种相反的学说——以牛顿为代表的 微粒说和以惠更斯为代表的波动说。 微粒说认为，光是由光源发出的以等速直线运动的微粒流。微粒种类不同，颜色不同。 在光反射和折射时，表现为刚性弹性球。 波动说认为光是在媒质中传播的一种波，光的不同颜色是由于光的波长不同引起的。 微粒说和波动说都能解释当时已知的实验事实，但在解释折射现象时导出的折射率结 论相反：微粒说的结论是光在媒质中的相对折射率正比于光在媒质中的传播速率，而波 动说则得出相对折射率反比于光在媒质中的传播速率的结论。当时由于还不能准确测量 光速，所以无法判断哪种说法对