根据爱因斯坦的光子学说,当光照射到金属表面上时,能量为hν的光子被电子所吸 收,电子将这部分能量中的一部分用来克服金属表面对它的吸引力,另一部分转变成逸 出电子的动能。hvo为电子逸出功,所以只有当频率大于临阈频率时,才能有电子逸出, 产生光电流。入射光强度越大,光子密度越大,光子越多,产生的光电流就越大,因此, 光电流强度和入射光强度成正比。 (3)氢原子光谱 原子被火焰、电弧等激发时,能受激而发光,形成光源。将它的辐射线通过分光可以 得到许多不连续的明亮的线条,称为原子光谱。实验发现原子光谱是不连续的线状光谱。 这又是一个经典物理学不能解释的现象。下图就是氢原子的巴尔末线系 1911年卢瑟福( Rutherford e)用α粒子散射实验证实了原子模型,认为原子是由电子 绕核运动构成的。经典物理学无法解释原子光谱现象,因为根据经典电动力学,绕核作 轨道运动的电子是有加速度的,应当自动地放射出辐射,因而能量要逐渐减少,这样会 使电子逐渐接近原子核,最后和核相撞,因此原子应为一个不稳定的体系。另一方面, 根据经典电动力学,电子放出辐射的频率应等于电子绕核运动的频率,由于电子的能量 要逐渐减少,其运动的频率也将逐渐地改变,因而辐射的频率也将逐渐地改变,所以原 子发射的光谱应当是连续的。然而实验测得的光谱却是线状的、不连续的。这些都和经 典的理论发生了本质的矛盾 1913年玻尔( Bohr N)根据普朗克的量子论,爱因斯坦的光子学说和卢瑟福的原子模 型,提出关于原子结构的三个假定 电子只能在核外某些稳定的轨道上运动,这时电子绕核旋转不产生经典辐射,原子相应 处于稳定态,简称定态。能量最低的稳定态称为基态,其它的称为激发态 原子可由某一定态跳跃到另一个定态,称为跃迁,跃迁中放出或吸收辐射,其频率为ν hv=E2-E1=△E 原子各种可能存在的定态轨道有一定限制,即电子的轨道运动的角动量必须等于b2 的整数倍,∥=mh/2π,n=1,2,3, 此式又称玻尔的量子化规律,其中n为量子数。%‰%1913年玻尔( Bohr N)根据普朗克 的量子论,爱因斯坦的光子学说和卢瑟福的原子模型,提出关于原子结构的三个假定 电子只能在核外某些稳定的轨道上运动,这时电子绕核旋转不产生经典辐射,原子相应 处于稳定态,简称定态。能量最低的稳定态称为基态,其它的称为激发态3 根据爱因斯坦的光子学说，当光照射到金属表面上时，能量为 hν的光子被电子所吸 收，电子将这部分能量中的一部分用来克服金属表面对它的吸引力，另一部分转变成逸 出电子的动能。hν0为电子逸出功，所以只有当频率大于临阈频率时，才能有电子逸出， 产生光电流。入射光强度越大，光子密度越大，光子越多，产生的光电流就越大，因此， 光电流强度和入射光强度成正比。 （3）氢原子光谱 原子被火焰、电弧等激发时，能受激而发光，形成光源。将它的辐射线通过分光可以 得到许多不连续的明亮的线条，称为原子光谱。实验发现原子光谱是不连续的线状光谱。 这又是一个经典物理学不能解释的现象。下图就是氢原子的巴尔末线系 1911 年卢瑟福(Rutherford E)用α粒子散射实验证实了原子模型，认为原子是由电子 绕核运动构成的。经典物理学无法解释原子光谱现象，因为根据经典电动力学，绕核作 轨道运动的电子是有加速度的，应当自动地放射出辐射，因而能量要逐渐减少，这样会 使电子逐渐接近原子核，最后和核相撞，因此原子应为一个不稳定的体系。另一方面， 根据经典电动力学，电子放出辐射的频率应等于电子绕核运动的频率，由于电子的能量 要逐渐减少，其运动的频率也将逐渐地改变，因而辐射的频率也将逐渐地改变，所以原 子发射的光谱应当是连续的。然而实验测得的光谱却是线状的、不连续的。这些都和经 典的理论发生了本质的矛盾。 1913 年玻尔(Bohr N)根据普朗克的量子论，爱因斯坦的光子学说和卢瑟福的原子模 型，提出关于原子结构的三个假定： 电子只能在核外某些稳定的轨道上运动，这时电子绕核旋转不产生经典辐射，原子相应 处于稳定态，简称定态。能量最低的稳定态称为基态，其它的称为激发态。 原子可由某一定态跳跃到另一个定态，称为跃迁，跃迁中放出或吸收辐射，其频率为ν hν＝E2－E1＝ΔE 原子各种可能存在的定态轨道有一定限制，即电子的轨道运动的角动量必须等于 h/2π 的整数倍，M＝nh/2π，n＝1,2,3,… 此式又称玻尔的量子化规律，其中 n 为量子数。%%%%1913 年玻尔(Bohr N)根据普朗克 的量子论，爱因斯坦的光子学说和卢瑟福的原子模型，提出关于原子结构的三个假定： 电子只能在核外某些稳定的轨道上运动，这时电子绕核旋转不产生经典辐射，原子相应 处于稳定态，简称定态。能量最低的稳定态称为基态，其它的称为激发态