化工原理讲稿 第一章流体流动 流体的可压缩性与不可压缩性 1.流体的可压缩性 流体的体积随压力而变化的流体称为可压缩流体,体积随压力的变化情况可用体积压缩系数 B来表示:T一定下 中p 式中:D:单位质量流体的体积,即流体的比容,m3/kg 因为p pdu+udp=o 所以 2.不可压缩流体 流体的体积不随压力而变化或密度不随压力而变化的流体为不可压缩流体 实际流体都是可压缩的,但液体可以视为不可压缩流体。一般气体是可压缩流体。 四.流体的粘性 相邻流体层之间是相互作用的,这种相互抵抗的作用力称为剪切力。流体具有的这种抵抗两 层流体相对运动的性质称为流体的粘性 流体不管在静止还是在流动状态下,都具有粘性,但只有在流体流动时才能显示岀来。随流 体状态的不同,粘性的差别非常悬殊 1.牛顿粘性定律 设有上下两块平行放置且面积很大而相距很近的平板,板间充满了某种液体。若将下板固定, 对上板施加一个恒定的外力,上板就以较低的恒定速度u沿x方向运动。此时,两板间的液体就 会分成无数平行的薄层而运动,粘附在上板底面的一薄层液体也以速度u随上板运动,其下各层 液体的速度依次降低,粘附在下板表面的液体速度为零,形成线性的速度分布。相邻两流体层产 生粘性摩擦力(内摩擦力、粘滞力)。(速度变化的原因是内摩擦力,内摩擦力的实质分子热运 动的碰撞) 推力 0化工原理讲稿 李彦 第一章 流体流动 三. 流体的可压缩性与不可压缩性 1 流体的体积随压力而变化的流 体，体积随压力的变化情况可用体积压缩系数 β来表示：T 一定下 . 流体的可压缩性 体称为可压缩流 dp dυ υ ，即流体的比容，m 3 /kg 因为 ρυ=1 ρdυ 所以 β 1 −= 式中：υ：单位质量流体的体积 +υdρ=0 dp dρ ρ 2 实际流体都是可压缩的，但液体可以视为不可压缩流体。一般气体是可压缩流体。 四 相邻流体层之间是相互作用的，这种相互抵抗的作用力称为剪切力。流体具有的这种抵抗两 层流 流体不管在静止还是在流动状态下，都具有粘性，但只有在流体流动时才能显示出来。随流 体状态的不同，粘性的差别非常悬殊。 1 次降低，粘附在下板表面的液体速度为零，形成线性的速度分布。相邻两流体层产 生粘性摩擦力（内摩擦力、粘滞力）。（速度变化的原因是内摩擦力，内摩擦力的实质分子热运 β 1 −= . 不可压缩流体 流体的体积不随压力而变化或密度不随压力而变化的流体为不可压缩流体。 . 流体的粘性 体相对运动的性质称为流体的粘性。 . 牛顿粘性定律 设有上下两块平行放置且面积很大而相距很近的平板，板间充满了某种液体。若将下板固定， 对上板施加一个恒定的外力，上板就以较低的恒定速度 u 沿 x 方向运动。此时，两板间的液体就 会分成无数平行的薄层而运动，粘附在上板底面的一薄层液体也以速度 u 随上板运动，其下各层 液体的速度依 动的碰撞） y h u ux 0 = 3