制了GDL的分析速度和检出限。为了有效地克服这一弱点，使GDL应用的范围更广， 人们对灯体结构和放电原理进行了研究，做了许多工作，提出了一些改进方案，设计和 制造了许多新型的辉光灯。 1976年R.W,L0we(49)设计了一种新型的辉光放电灯。这种灯结构有些变化，在放 电腔内多加了一个辅助电极。辅助电极接到一个低电压，大电流的电源上，使其产生二 次放电。从而增加了澱射原子的激发几率，使光强提高约一个数量级。但由于二次放电 使阴极位降降低，减小了溅射量，影响了光强的进-一步提高。J.V.Sullivanc4o)在GDL 放腔中装了一个镧电极，作为电子源，使放电区电子密度·。增大，加大了碰撞激发的几 率，使光强增大约100倍。但镧电极寿命短是这种灯的缺点。 R.A.Kruger等(51〔52(3)介绍了一种加钐一钴磁铁的GDL。由于强磁场的作用， 电子在络仑兹力的作用下沿螺旋线运动，加长了电子运动的路径，使碰撞激发的几率 增加，光强也就有所提高。可是信噪比却没有明显的提高。他们用这种灯(MFGDL)作 为光源分析了碳钢和合金钢中的一些元素，发现分析结果的精度没有什么提高。此外他门 研究了谱线在磁场中分裂的塞曼效应及谱线的轮廓。 生 P.E.Walters54)根据J.B.Dawson(55)等人设计的射频耦合空心阴极灯的原理，研 制了一种GDL。他在灯体外绕上了一个线圈，136.2MHz的射频耦合到辉光放电后产生 的等离子体中，使带电粒子无规运动加剧，增大激发的光强。通过实验发现当放电电流 低时（50mA以下)，光强增大效果很明显，用标准样品所作的工作曲线也比较直，精 度稍有提高。但当电流较大时效果就不显著了。他们认为这可能是射频与放电耦合不 好，耦合效率有待进一步提高，一些特性需要进一步研究。 刘湘生〔56对GDL的结构进行了改造，采用了绝缘灯体。这种灯结构简单，加工装 配方便，放电也很稳定。他还在气路系统中用一个真空泵来抽气，简化了系统。 N.P.Ferrira等57对常规的GDL加以改进。在阴极和阳极之间加进了一个浮电极 使阴极样品表面电场均匀一些，放电的射斑藏底部更加平缀，层间分辨率更高，比较适合 做于逐层分析。 】,B.Ko(58)指出常规的GDL由于气压分布与电场分布不均匀，使得裙射不均匀，被 射斑底部有中心凸起的现象，影响了逐层分析的层间分辨率。因此他设计了一种GDL, 灯体可用加工的陶瓷制成，阴极与阳极间距离较大，从而使底面电场比较均匀。另外抽 气口的位置也有所变动，在抽气时使底部气压更均匀一些。他制造的这种新型的GDL具 有层间分辨率高、安全、沉积少、允许连续放电时间长等优点。在做高含量分析时，精 度可与X射线莹光相比拟，痕量元素的检出限与火花差不多，但制造灯的成本较高。 在稳压源方面也有一生人做了不少工作。张洪度等(59)改进了GDL的直流稳压源线 路，将切断式过流保护改为自复式过流保护，使光源更易起动。陈舜乐(60〕制造了占空 比可调，脉冲间隙更精确，有过载延时保护装置的稳压源。 3,2在其它分析技术中的应用 因为GDL有干扰少，谱线锐，自吸小的特点，作原子化器是很理想的。所以在原 子吸收，原子萤光等分析技术中得到了很好的应用。1973年D.S.Goughc61)用空心阴极 灯为光源，辉光放电腔作原子化器，以原子萤光光谱法来分析金属与合金的成份。他们 149、 、 制 了 的分析速度和检 出限 。 为 了有效地克服这一 弱点 ， 使 应用 的范 围更广 ， 人们对灯体结构和放 电原理进行 了研究 ， 做 了许 多工 作 ， 提 出了一些改进方案 ， 设计和 制造 了许 多新型的辉光灯 。 年 〔 ，〕设计 了一种新型的辉光放 电灯 。 这 种灯结构有些变化 ， 在放 电腔 内多加 了一个辅助 电极 。 辅助 电极接到 一个低 电压 ， 大 电流的 电源上 ， 使 其产生二 次放 电 。 从而 增加 了溅射原子 的激发几率 ， 使 光强提 高约一个数 量 级 。 但 由于二 次放 电 使 阴极位降降低 ， 减 小 了溅射量 ， 影 响 了光强 的进一步 提 高 。 川 〔 〕 在 放腔中装 了一个铜 电极 ， 作为 电子 源 ， 使放 电区 电子 密度 增大 ， 加 大 了碰撞激发 的几 率 ， 使光强 增大约 倍 。 但铜 电极寿命短 是这种灯 的缺点 。 等 〔 〕 〔 〕 〔 〕 介绍 了一 种加 衫一 钻磁铁 的 。 由于强磁 场的 作用 ， 电子在络 仑兹力的 作用 下沿 螺旋 线运动 ， 加 长 了电子运动 的路径 ， 使碰撞激 发 的 几 率 增加 ， 光强也就有所 提 高 。 可是 信噪比却没有 明显的提高 。 他们用 这 种灯 作 为 光源分析 了碳钢 和合金钢 中的一 些元 素 ， 发现分析结果 的精度没有什么提高 。 此 外他们 研究 了谱 线 在磁场 中分裂的塞 曼效应及谱 线 的轮廓 。 〕根 据 〔 〕等 人设计 的射频锅合空 心 阴极灯 的原理 ， 研 制 了一 种 。 他 在灯体外绕 上 了一个线 圈 ， 的射频祸合到辉光放 电后产生 的等 离子体 中 ， 使带 电粒子 无 规运 动加 剧 ， 增大激 发 的光强 。 通 过实 验发现 当放 电电流 低 时 以下 ， 光强 增大效果 很 明显 ， 用标准 样品所 作的工 作 曲线也 比较直 ， 精 度 稍有提 高 。 但 当 电流较大时效果 就不显著 了 。 他们认 为这可能 是 射频 与放 电 祸 合 不 好 ， 祸 合效率有待进一步提 高 ， 一 些特性需要进一步研究 。 刘湘生 〔 〕对 的结构进行 了改造 ， 采 用了绝缘灯体 。 这 种灯结 构简 单 ， 加 工 装 配方便 ， 放 电也很稳定 。 他还 在气路 系统 中用一个真空泵来抽 气 ， 简化 了系统 。 等 〔 ，对常规的 加 以改进 。 在 阴极和 阳极之 间加 进 了一 个浮 电 极 使阴 极样 品表面 电场 均 匀一些 ， 放 电的射斑溅 底部 更加平缓 ， 层 间分辨率 更高 ， 比较适 合 傲于逐 层分析 。 了 〕指 出常 规的 由于 气压分布与 电场分布不 均匀 ， 使得溅 射不 均匀 ， 溅 射斑 底部有 中心凸起 的现象 ， 影响 了逐 层分析的层 间分辨率 。 因此 他设计 了一种 ， 灯体可 用加工的 陶 瓷制 成 ， 阴 极与 阳极间距离较大 ， 从而 使底面电场比 较均匀 。 另外抽 气 口 的位置也有所变动 ， 在抽气时 使底部气压更 均匀一 些 。 他制造的这种新型的 具 有层 间分辫率 高 、 安 全 、 沉积 少 、 允许连 续放 电时 间长等优点 。 在做高 含量分析时 ， 精 度 可与 射线 萤光相 比拟 ， 痕 量元素的检 出限与火花差不 多 ， 但制造灯的成本较 高 。 在稳压源 方面也有一 些人做 了不 少工 作 。 张洪度 等 〔 ” ’ 改进 了 的直流稳 压源 线 路 ， 将切 断 式过流保护 改为 自复式过流保护 ， 使光源 更易起动 。 陈 舜乐 〕 制造 了占空 此可 调 ， 脉 冲间隙更精确 ， 有过载延时保护 装 置的稳压源 。 。 在其它分 析技术 中的应用 因为 有干扰 少 ， 谱线锐 ， 自吸小 的特点 ， 作原子 化 器是很理想的 。 所 以 在 原 子吸收 ， 原子 萤光等分析技术 中得到 了很好 的 应用 。 年 〔 “ 〕 用空心 阴 极 灯 为光源 ， 辉光放 电腔 作原子化器 ， 以原子 萤光 光谱 法 来分析金 属 与合 金 的成份 。 他们