-(E×丑) 四金 11-20) r1:·(B(2)-B1)=0, (1.1-21) 71:·(D(2)-D4)=4πp, (1.1-22) 12×(2)-B1)=0, (1.1-23) 红1:((3)-H(1)=-cJ (1.1-24) 真空电容率8及真空磁导率都是有量纲的常数, 1/ye4=c=299792485m/s,即为真空中的光速由此麦克斯韦 认定光波也是一种电磁波,并提出√Ex=",这就是著名的麦克 斯韦公式,它将电动力学的物质常数er、1与光学常数折射率联 系起来。 物质方程是宏观唯象地引入的。σ,Eμ三个常数分别代表 种宏观运动:传导电流、极化与磁化,表征物质对于场的一种 反作用。在电动力学中,它们是静态或低频条件下引入的一些常 数。实际上,它们所对应的微观机构与过程十分复杂。光学研究的 是频率达108~101Hz的极高频电磁振薪,这三个物质常数应该明 显地是频率的某种函数,又白于微观过程在如此高频的电磁场作 用下其响应与作用场间存在相位延滞,严格讲它们应是频率的复 数函数,即E(o)=exe(o)+ielm(a)与(o)=σg(o)+iorm(); 至于3,因光学介质一般都是非磁的,通常取值为1。在某些介质 中,作用场与物质响应场在空间方向上并不一致,如在各向异性的 晶体材料中,这时物质方程中的介电常数如式(1,1-6)等]必须 代之以张量[e表示。 上述的物质方程都很定为筒单的正比例关系。激光出现后, 可获得亮度板高的光场波,共场强大到使物质方程明显地偏离线 姓关系。极化与场强问的非线性破坏了光波传播的独立性原票, 在光传播过程中会出现倍频、和频、差频一类的所谓光学参量作用