回程:lx=-C,则,lx=lx=v==C-V 计算光路1与2在S系中的光程差(S系是 Maxwell方程不需要改动即严格成立 的坐标系,因此应当在S系中计算) 光路1S系中的M为△1 C 根据伽利略变换在S系中时间△1=Δ 光路2在S系中的△M2为 Path2 I 2/ 根据伽利略变换在S系中时间M2=△2。得到了在S系中两个光路的时间差,进 步认识到在S系(以太系)中光速为c,且各向同性,则光路1与2在S中的 光程差为 21c △=c(△2-△1)= 2 光程差会产生一些干涉条纹 当装置转90°,此光程差会变一个符号,两次测量引起的干涉条纹的移动为 △N=21/(条)。但实验失败,意味着任何精度任意时间、地点测到的以 太风的速度ν≡0。地球是以太系?显然不可取,考虑此事件发生的几率!更可 能的结论是所有的S都是以太系或根本没有以太系, Maxwel)程组在任何S中 都成立 伽利略变换与 Maxwell方程组不和谐 克斯韦方程) 不和落(伽加利略变换 麦莫实验 相对性原理回程： x ， 则， x x u c = − u u ' = − =− − v cv 与 2 在 系中的光程差（S 系是 Maxwell 方程不需要改动即严格成立 系中计算） 系中的 为 计算光路 1 S 的坐标系，因此应当在 S ' S ' 1 Δt ' 1 ' 2 2 2 2 y l l t u c v 光路 1 Δ = = − 根据伽利略变换在 ' S 系中时间 ' t t Δ 1 1 = Δ 光路 2 在 ' S 系 为 ' 2 中的Δt ' 2 2 2 t c c v Δ = +− − l l lc 2 v cv + = 根据伽利略变换在 系中时间 2 2 t t ' S ' Δ = Δ c，且各向同性，则光路 1 与 2 在 中的 光程差为 。得到了在 S 系中两个光路的时间差，进 一步认识到在 S 系（以太系）中光速为 S 2 2 2 1 2 2 2 2 1 ( ) 21 1 2 lc l v v ct t c l c v c v c c 2 2 ⎡ ⎤ ⎛⎞ ⎛⎞ Δ = Δ −Δ = − ≈ + − − +⋅⋅⋅ ⎛ ⎞ ⎜ ⎟ ⎢ ⎜⎟ ⎜⎟ ⎥ ⎝ ⎠ − − ⎢ ⎝⎠ ⎝⎠ ⎥⎦ ⎣ 2 2 1 2 c c ≈ = ⎜⎟ ⎟ 2 ⎝⎠ ⎠ v v l l ⎛⎞ ⎛⎞ ⎜ ⎝ 光程差会产生一些干涉条纹 当装置转90o ，此光程差会变一个符号，两次测量引起的干涉条纹的移动为 2 2 / v N l c λ ⎛ ⎞ Δ = ⎜ ⎟ ⎝ （条）。但实验失败，意味着任何精度任意时间、地点测到的以 ⎠ 太风的速度 。地球是以太系？显然不可取，考虑此事件发生的几率！更可 论是所有的 都是以太系或根本没有以太系，Maxwell 方程组在任何 中 都成立。 伽利略变换与 Maxwell 方程组不和谐 v ≡ 0 能的结 S S 6