处于面积之As附近,于是 ∑ 为A的位置矢量,右边第二个因子就是面积之A受的分子 在物理无限短时间内的平均值。(P1为As上的压强) ∑/a;=P1As 对其它的面积也作类似的处理 ∑=∑pr△→∮pds=pvrh=3pm( 代回(3)式得: RT 而 NKTERT 一理想气体状态方程 若考虑分子向相互作用力:则由(2)代入维里得 ∑rJ=∑;·+∑,J 同样可求得准理想气体的的状态方程—利用维里定理 pv=NkT+=rfr)=p(rdr p()代表二个分子的相对距离处在(→r+d)中的概率。引入 概率为 r/() +B处于面积之 1 s 附近，于是：      =  1 1 10 ic s i i s i i r f r f 器 1 r 为 1 s 的位置矢量，右边第二个因子就是面积之 1 s 受的分子 在物理无限短时间内的平均值。（ p1 为 1 s 上的压强） 1 1 1 f p s ic s  i =   器 对其它的面积也作类似的处理 r f p r s pr ds p r dv pv j j j j N i i i 3 1  =  →   =   =    = 器 (5) 代回（3）式得： 2 3 1 pv = Nmv 而 mv RT 2 3 2 1 2 =  pv = NKT =RT ——理想气体状态方程 若考虑分子向相互作用力：则由（2）代入维里得    = =   =  +  i j i ij N i i i N i i r f r f r f 1 1 器 同样可求得准理想气体的的状态方程——利用维里定理 rf(r) p(r)dr 6 2 = + = N pv NkT p(r) 代表二个分子的相对距离处在 (r → r + dr) 中的概率。引入 概率为 ( ) B v B kT rf r + − = 3