三元件 应力运动方程 模型 松弛 do (交 8+ (标准 m2 线性固 联聚 体模型 (E1+E2)x 物)应力松弛方程 E 蠕变 (交 (0-E16)exp(-t/r) 联聚蠕变方程 应力 Maxwell E E1松E()= d(h r)exp(-t/r)d(hn r) 模型n (含 多重 运动 单元 的实 际聚 合 物) 义 蠕变 oigt模1 (E D()=L(nr)exp(-1/r)d(h r 多重 E n2 运动 单元 7 的实 际聚 合 物) 式中:H(r)和L(r)分别为对数应力松弛时间谱和对数蠕变时间谱 利用 Maxwell模型和oigt模型也分别用于模拟聚合物的动态力学行为。 Maxwell模型模拟的数学表达式为 Es Eo'r tgo 1+ 理论曲线(图8-4)与实际曲线相比,E和E”定性相符,g6不符三元件 模型 （标准 线性固 体模型） 应力 松弛 （交 联聚 合 物） 蠕变 （交 联聚 合 物） 运动方程 + =  +    E1 dt d dt d E E  ( ) 1 + 2 应力松弛方程  = E1  + ( )exp( / ) 0 1  − E  −t  蠕变方程       + ( ) = () 1− exp(−( ) ) 1 2 1    t E E E t 广义 Maxwell 模型 应力 松弛 （含 多重 运动 单元 的实 际聚 合 物） E(t) = H(ln  )exp(−t / )d(ln  )   − 广 义 Voigt 模 型 蠕变 （含 多重 运动 单元 的实 际聚 合 物） D(t) = L(ln  )exp(−t / )d(ln  )   − 式中： H ( ) 和 L( ) 分别为对数应力松弛时间谱和对数蠕变时间谱。 利用 Maxwell 模型和 Voigt 模型也分别用于模拟聚合物的动态力学行为。 Maxwell 模型模拟的数学表达式为 2 2 2 2 1     +  = E E ， 2 2 1    +  = E E ，   1 tg = 理论曲线（图 8-4）与实际曲线相比， E 和 E 定性相符， tg 不符