Voigt模型模拟的数学表达式为 E=E, E=on, tgo=o 理论曲线(图85)与实际曲线相比,D’和D”定性相符,1g6不符。 3国0 tan 8 aT=1 图84 Maxwel模型的动态力学行为图8vgt模型的动态力学行为 除上述机械模型外,分子理论模型也用来描述黏弹性。其中主要有珠簧模型(RBZ模 型)和“蛇行”理论,数学处理都较为复杂, 8.4时温等效原理(Time- temperature correspondence principle) 从分子运动的松弛性质可以知道,同一个力学松弛现象,既可在较高的温度下、较短 的时间内观察到,也可以在较低的温度下、较长时间内观察到。因此,升高温度与延长时间 对分子运动和黏弹性都是等效的。这就是时温等效原理。 借助一个移动因子∝r,就可以将某一温度和时间下测定的力学数据,变为另一个温度 和时间下的力学数据 式中:r和t分别是温度T时的松弛时间和时间尺度:t0和t0分别是参考温度T时 的松弛时间和时间尺度。 Igto=lgtr -lg lgE 图8-7时温等效原理示意图 因而不同温度下获得的黏弹性数据均可通过沿着时间周的平移叠合在一起。用降低温 度或升高温度的办法得到太短时间或太长时间无法得到的力学数据 设定一个参考温度,参考温度的曲线不动,低于参考温度的曲线往左移动,高于参考Voigt 模型模拟的数学表达式为 E＝ E ， E＝ ，tg = 理论曲线（图 8-5）与实际曲线相比， D 和 D 定性相符，tg 不符。 图 8-4Maxwell 模型的动态力学行为 图 8-5Voigt 模型的动态力学行为 除上述机械模型外，分子理论模型也用来描述黏弹性。其中主要有珠簧模型（RBZ 模 型）和“蛇行”理论，数学处理都较为复杂。 8. 4 时温等效原理（Time-temperature correspondence principle） 从分子运动的松弛性质可以知道，同一个力学松弛现象，既可在较高的温度下、较短 的时间内观察到，也可以在较低的温度下、较长时间内观察到。因此，升高温度与延长时间 对分子运动和黏弹性都是等效的。这就是时温等效原理。 借助一个移动因子 T ，就可以将某一温度和时间下测定的力学数据，变为另一个温度 和时间下的力学数据。 T ＝         = = T T T t t     0 0 0 式中： T  和 T t 分别是温度 T 时的松弛时间和时间尺度； 0  和 0 t 分别是参考温度 T0 时 的松弛时间和时间尺度。 T T lg t 0 = lg t −lg 图 8-7 时温等效原理示意图 因而不同温度下获得的黏弹性数据均可通过沿着时间周的平移叠合在一起。用降低温 度或升高温度的办法得到太短时间或太长时间无法得到的力学数据。 设定一个参考温度，参考温度的曲线不动，低于参考温度的曲线往左移动，高于参考