系统能量守恒： h。+m.c2=hv+mc2 图19-12 可得mc2=化-)+m,c2 系统动量守恒： ,可得 720-o0 即右 2,可见A1与散射物质无关。这里 nm 叫做康普顿波长。 图1911康普顿X射线散射实验结果 3。过论 ()康普顿散射进一步证实了光子论，证明了光子能量、动量表示式的正确性，光确 实具有波粒两象性。另外证明在光电相互作用的过程中严格遵守能量、动量守恒定律。 (2)为什么还有原波长的峰值？ 光子与束缚电子碰撞，是与整个原子碰撞，失去能量较少，散射后频率几乎不变。 3)反冲电子的运动方向。 ★第四节氢原子的玻尔(Bohr)理论 1,研究原子结构的两种方法 一轰出未知粒子来研究（高能物理）：通过在外界激发下 原子的发射光谱来研究光谱分析。 3.光谱的获得及其分类 (1)摄谱仪(2)发射光谱： 连续光谱：炽热固体、液体、黑体：线 状光谱（原子）：彼此分立亮线，气体放 △ 电、火花电弧等 )吸收光谱。连续谱通过物质时 米 有些谱线被 收形成的暗 。两者都能 的 图1913摄谱装置 氢原子光谱的规律性 1.原子光谱及其规律 (1)线状谱，特征谱 (2)形成线系： 2.氢原子光谱规律 (I)巴尔末(Balmer)公式 1885年，瑞士中学教师巴尔末发现氢原子光谱的可见光部分的波■口 长可以用如下公式表示：=8”2，n=3456 巴耳木 ，这里 B=36456nm 图19.14氢光道 (2)波数及V其物理意义 (3)里德伯(Rydberg,瑞典人)公式系统能量守恒： 2 2 h 0 m c h mc  + e =  + ， 图 19-12 可得 2 0 2 mc h( ) m c =  − + e ， 系统动量守恒： n n mv c h c h = +   0 0 ，可得 (1 cos ) 0    − = − m c c c h e ， 即有： 2 2 sin 2 sin 2 2 2 0      e e m c h − = = ，可见  与散射物质无关。这里 = = 0.002 43 m c h e e nm 叫做康普顿波长。 图 19-11 康普顿Ｘ射线散射实验结果 3．讨论 （1）康普顿散射进一步证实了光子论，证明了光子能量、动量表示式的正确性，光确 实具有波粒两象性。另外证明在光电相互作用的过程中严格遵守能量、动量守恒定律。 （2）为什么还有原波长的峰值？ 光子与束缚电子碰撞，是与整个原子碰撞，失去能量较少，散射后频率几乎不变。 （3）反冲电子的运动方向。 ★第四节 氢原子的玻尔（Bohr）理论 引言 1．研究原子结构的两种方法 利用高能粒子轰击原子—轰出未知粒子来研究（高能物理）；通过在外界激发下， 原子的发射光谱来研究光谱分析。 2．光谱 3．光谱的获得及其分类 （1）摄谱仪（2）发射光谱： 连续光谱：炽热固体、液体、黑体；线 状光谱（原子）：彼此分立亮线，气体放 电、火花电弧等。 （3）吸收光谱。连续谱通过物质时， 有些谱线被吸收形成的暗线。两者都能 反映物质特性及其内部组成结构－特征 谱线最简单的原子发射光谱是氢原子光谱。 图 19-13 摄谱装置 一、氢原子光谱的规律性 1．原子光谱及其规律 （1）线状谱，特征谱； （2）形成线系； 2．氢原子光谱规律 （1）巴尔末（Balmer）公式 1885 年，瑞士中学教师巴尔末发现氢原子光谱的可见光部分的波 长 可 以 用 如 下 公 式 表 示 ： , 3, 4, 5, 6, 2 2 2 2 = − = n n n  B ，这里 B=364.56nm . 图 19-14 氢光谱 （2）波数及  ~ 其物理意义 （3）里德伯（Rydberg，瑞典人）公式 I L3 S L1 L2 P