d(N。rsin) +PirR, COS=0 →N。2 zr sin gp=-P2 trR cos pda 令F=P 则得无力矩理论的两个基本方程: 微体平衡方程R+R2=t G 区域平衡方程σ2 Trt sin p=-P2mR1 cos dq P2和F的物理意义和方向 *难点:如何根据外载荷的具体情况,采用最直接的方法截取部分壳体,列轴向力平 衡关系式。 (4)无力矩理论的应用 1、受均匀气体内压作用的容器 P2=-P F (P)2TrR, cos do 2TPI rdr P 64 Trt sin tsin pp R (1)圆柱形容器 R1=∞R2= PR PD 4t PR PD 说明:①σ,=2σ,即筒体的经向截面是薄弱截面。爆破试验时,筒体都是沿经向裂开 在结构设计和制造时,应尽量避免或减少对其经向截面的削弱,例如:纵焊缝的强度要求比 环焊缝高:椭圆形人孔都是沿横向布置。 ②圆筒的承压能力取决于(tD)的大小,并非厚度约大承压能力约好 (2)球形容器 RI=R2= R PR PD 说明:①a,=0,即球壳各点的应力分布完全均匀。 ②球壳的最大应力只是圆柱壳最大应力的一半,故球壳的承压能力比圆柱壳* PZ和F的物理意义和方向 * 难点：如何根据外载荷的具体情况，采用最直接的方法截取部分壳体，列轴向力平 衡关系式。 （4）无力矩理论的应用 1、 受均匀气体内压作用的容器 PZ=-P （1）圆柱形容器 R1=∞ R2= R 说明：①σθ=2σφ，即筒体的经向截面是薄弱截面。爆破试验时，筒体都是沿经向裂开。 在结构设计和制造时，应尽量避免或减少对其经向截面的削弱，例如：纵焊缝的强度要求比 环焊缝高；椭圆形人孔都是沿横向布置。 ②圆筒的承压能力取决于（t/D）的大小，并非厚度约大承压能力约好。 （2）球形容器 R1=R2= R 说明：①σθ=σφ，即球壳各点的应力分布完全均匀。 ②球壳的最大应力只是圆柱壳最大应力的一半，故球壳的承压能力比圆柱壳 cos 0 ( sin )   1      P rR d d N r Z            0 1 N 2 rsin PZ 2 rR cos d        0 1 令F PZ 2 rR cos d t P R R Z    1 2     微体平衡方程 则得无力矩理论的两个 基本方程：            0 1 区域平衡方程 2 rtsin PZ 2 rR cos d P P rdr F P rR d r r 2 0 0 1 2 ( )2 cos              t PR rt t F 2 sin 2 Pr 2 sin 2         t PD t PR 2     t PD t PR 2 4     t PD t PR 2 4       