石河子大学师范学院物理系 近代物理实验讲义 图2-4闪耀光栅的原理图 图中的n为光栅表面的法线，'为刻痕工作表面的法线：B和B’是相对于刻痕工作 表面的法线n'的入射角和反射角：中和0是相对于光栅表面法线n的入射角和反射角：d 为光栅常数：ā为刻痕工作表面与光栅表面的夹角：a为刻痕工作表面的宽度。当入射光与 光橱面的法线的方向的夹角为。时，而衍射角为日时，取一级衍射项时，光栅方程式为： d(sino+sine)=元 因此当光橱位于某一个角度时(p、日一定)，波长入与d成正比。当光栅在步进电机 的带动下旋转时可以让不同波长的光进入出射狭缝，从而测出该光波的波长和强度值。 【实验原理】 钠原子由一个完整而稳固的原子实和它外面的一个价电子组成。与氢原子光谱规律相 仿，钠原子光谱线的波数。，可以表示为两项差 (1) 其中n为有效量子数，当n无限大时，。=广，广为线系限的波数 钠原子光谱项 R 它与氢原子光谱项的差别在于有效量子数n*不是整数，而是主量子数n减去一个数值△， 即量子修正△，称为量子缺，量子缺是由原子实的极化和价电子在原子实中的贯穿引起的 越小、1越小时，量子缺△越大（当n较小时，量子缺主要决定于，实验中近似认为△ 与n无关).石河子大学师范学院物理系 近代物理实验讲义 α φ 4 *2 2 ( ) T n n = = R R − ∆ 图中的 表面 对于光栅表面法线 n 的入射角和反射角；d 为光栅常数；α为刻痕工作表面与光栅表面的夹角；a 为刻痕工作表面的宽度。当入射光与 光栅面的法线 n 的方向的夹角为 一级衍射项时，光栅方程式为： d(sinϕ＋sinθ)= λ 【实验原理】 钠原子由一个完整而稳固的原子实和它外面的一个价电子组成。与氢原子光谱规律相 仿， 图 2-4 闪耀光栅的原理图 n 为光栅表面的法线，n’为刻痕工作表面的法线；β和β’是相对于刻痕工作 的法线 n’的入射角和反射角；φ和θ是相 ϕ 时，而衍射角为 θ 时，取 因此当光栅位于某一个角度时（ϕ、θ 一定），波长 λ 与 d 成正比。当光栅在步进电机 的带动下旋转时可以让不同波长的光进入出射狭缝，从而测出该光波的波长和强度值。 钠原子光谱线的波数σ n 可以表示为两项差 (1) 其中 n 量子数，当 无限大时， ∗ 为有效 n∗ ν n =ν ∞ % % ,ν ∞ % 为线系限的波数 它与氢原子光谱项的差别在于有效量子数 钠原子光谱项 n ∗不是整数，而是主量子数 n 减去一个数值Δ， 修 子 的极化 价 贯穿引起的， n 越小 缺Δ越大（当 n 较小时，量子缺主要决定于 l，实验中近似认为Δ 与 n 无关）。 即量子 正Δ，称为量子缺，量 缺是由原子实 和 电子在原子实中的 、l 越小时，量子 θ ¦Β' β n n' * ~ ~ n =ν ∞ − R ν