24 资曼物理学讲义（第三卷） 你们要注意，式(8.5)是以相反的次序写的.它应当从右边读到左边.电子从s到1， 然后从1到西.总结一下，如果事件是接连发生的 一就是说，如果你们能够分析粒于所走 的一条路线，说它先走这一段，然后走那一段，再走另一段一 一则将各相继事件的振幅相乘 即算得该路线的总振幅.运用这个定律，我们可以将式(3.4)重新写成 m8*=(红1>(18)+（①2<218） 现在我们要指出，只娶运用这儿条原理，我门就能计算如图32所示那种更为复杂的问 题.在该图中有两堵墙，一堵墙上有两个小孔1和 2,另一堵墙上有三个小孔&、b和@.在第二堵墙后 面有探测器，位于，处，我们要求粒子到达这一探测 器的振虾 ,一个你们能求出振幅的方法是计算通过 这许多小孔的波的叠加，或干涉，但是你们也可这样 来求，认为有六条可能的路线，犯走过各条路线的振 幅叠加起来.电子可以先通过小孔1，然后通过小 孔，最后到达乐或者它可以先通过小孔1，然后通 图32.一个比较复杂的干涉实验 过小孔，最后到达巴，如此等等。按照上述第三 原强，对于可选择的路线，其振幅相加.所以我们可以拍电子从导到x的振据写成六个卓独 振幅之和.另一方面应用第三原理，每一个单独的振幅都能写成三个振幅的乘积.例如，其 中有一个是从：到1的振幅乘以1到a的振幅再乘以g到的振幅，采用我们的速记符号， 从到整个报幅可写成 <s》=<G)(B1>18>+(xb><b1><11s>++<五c>(al2><2引s) 可用求和符号来节省书写 〈zs>-习xa>is」 (3.6) 为了用这些方法进行计算，自然必须知道从一个地点到另一地点的振桶。我们将给出 一个典型振幅的粗略概念，它不考虑像光的偏振和电子自旋之类的东西，但是，除了这种特 点之外，它是十分准确的。有了这些概念，你们就能够解决涉及狭缝的各种组合的问题，假 设有一个具有一定能量的粒子，在真空中以位受掌1走到位置T,即这是一个不受力作用的 自由粒子.除了前面还要有一个常数因子外，从到r,的振幅是： (3.7) 其中T山=r一竹，p是动量，它和能量由相对论方联系起来： po-E-(moc)2 或者由非相对论方程式联系起来： n动能」 方程式(3.)实际上表示粒子具有像波一样的性质，振福就像一个具有波数等于本除以动量 的波那襟传播】 在最一般的情况下，振辐和相应的几率也应当包含时间对于大多数这些初步的计算，我 们假设粒了源始终发射兵有特定能盘的粒子，所以我们不必考德时间问题，但是在一般的情 况下，我们可能对另外一些向题感兴趣.假设有一个粒子在某一时刻，在某一地点P被释放