23 实上，在以后各章里，我们精心力求讲得更带的理由之一是：娶向你阳指出量子力学中最 美妙的东西之 从很少的前糕可推导出很多的结论 我们还是从讨论九率振幅的叠加开始，我有将用第一章的实验作为例了，并把它重新 画在图3-1上.有一个粒子（替如说电子）源5：后面是一堵上面有两条狭缝的培，在墙后面 有一个探测器放在某一个位置。我们要求在知处发现粒子的几率县子力学的第一普避 原理是：粒子从源$发出到达的几率能够用一个叫做几率振幅的复数的绝对值的平方来 定量地描写一在现在这个例子中，就是“从8来的粒子到达的振幅”.量子力学中经常 用到这个振幅，我们用一个速记待号 一狄喇克所发时而在量子力学中通用的一一来描写 这个概念.我们用这样的方式来表示儿率振幅 (到达的粒子离开的粒子> 9,1） 换言之，两个括号<>是与“振循”相当的记号，竖线右边的表式总是裴示初始状况，左边的表 示终止状况，为了方便，有时候可以进一步缩写，各用一个字母分别衣示初始状况和终止状 况.例如，有时我们可以把振招(3.1)写 成 (x> (3.2) 我们要强湖一下，这个振幅当然只是一 个单独的数字 一个复数 在第一章的讨论中，我们已经看到， 粒子到达探测器有两条可能的路径时， 总的儿率不是两个儿率之和，而必须写 图3-1电了的十涉实验 成两个振幅之和的绝对值的平方、两条路径都畅通的时候，电子到达探薄器的儿率是： P=|1t. (3.3) 我们艳这个结果用新的符号来表示.不过我们先要讲一讲量子力学第二普遍原理：当一个 粒子可以通过两条可能的路径到达某一给定的状态时，这个过程的总振幅是，分别考虑两条 路径的振幅之和，用新的符号表示： 〈知s)西个Nr苏-〈知s》a:+(红s》a型. (3.4) 颗使提一下，我们必须假定小孔1和2是足够地小，当我们谈及电子通过小孔的时候，我们 不必讨论通过的是小孔的哪个部分.当然我们可以把每一个小孔分割成许多部分，而电子 具有通过小孔的上部或通过小孔的底部或其他部分的一定振幅.我们假定小孔是足够地小， 从而就不必为这些细节操心.这就是所涉及的粗糙部分：我们可以使之更为精确，但是在现 阶段还不语要那么做 现在，我们耍详细地写出关于电子通过小孔1到达位于处的探测器这一过程的振幅 我们能说些什么.在这里，我们要应用第三普追原理：如果粒子走的是某一特定的路线，对 于这条路线的振幅可以写成走过部分路程的振幅以及走过其余部分路程的振幅之乘积.对 于图3-1的装置，从通过小孔1到达宝的振语等于从s到1的振幅乘以从孔，1到密的 振幅 (Ds>a1=《1>(1·s> 3.5) 这个结果也不是完全精确的.我]还应当在振犒中包含一个关于电子通过小孔1的因子， 但是，在目前的情倪下，这只是一个简单的小孔，我们可令这个因子等子1