2、频域条件下导电媒质的场方程 V×E J V×E=-jOH V×H=y+jE xH=(+josE=joEE V·E=0 define a'=a(I-j-) V·H=0 上式中E′称为导电媒质中的等效介电常数,E′中的由于虚部的 存在,就会产生热耗。定义一个量称为损耗角以描述媒质的热耗程度 ae 如此有衰减的的波动方程的向量表示为 (jo√E)E V=(j0、VAE)2 对于平面电磁波为一维问题,假设电场为Y方向,磁场设为Z方向, 那么,可以将电场与磁场写成为 E 2=(j0vE)2E 2=(j0√E')2H2 define T'=iB′=jo√E 02E E=Ee-形+E-e+1Bx ax e h e2、频域条件下导电媒质的场方程 上式中ε′称为导电媒质中的等效介电常数, ε′中的由于虚部的 存在，就会产生热耗。定义一个量称为损耗角以描述媒质的热耗程度 we g tg qg = 如此有衰减的的波动方程的向量表示为 对于平面电磁波为一维问题，假设电场为 Y 方向，磁场设为 Z 方向， 那么，可以将电场与磁场写成为 ï ï î ï ï í ì ¢ = - Ñ´ = + = ¢ Ñ´ = - Þ ï ï ï î ïï ï í ì Ñ× = Ñ× = Ñ´ = + Ñ´ = - (1 ) ( ) 0 0 we g e e g we we wm g we wm define j H j E j E E j H H E H E j E E j H                         ïî ï í ì Ñ = ¢ Ñ = ¢ H j H E j E         2 2 2 2 ( ) ( ) w me w me ï î ï í ì = - = + Þ ï ï î ï ï í ì = G¢ ¶ ¶ = G¢ ¶ ¶ Þ G¢ = ¢ = ¢ ï ï î ï ï í ì = ¢ ¶ ¶ == ¢ ¶ ¶ + - ¢ - + ¢ + - ¢ - + ¢ ( ) 1 ( ) ( ) 0 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 j x z j x z z j x y j x y y z z y y z z y y H e H e Z H E E e E e H x H E x E define j j j H x H j E x E b b b b b w me w me w me          