对于波动,体系的平均动能q恒等于平均势能v 因此若把F(x,y,z)看作是电子波的拉格朗日密度, 那么由于=q-=0,所以F(x,y,z)应是一个恒 等于零的函数。 对于粒子性,氢原子中的电子满足下式: Ox 2(叫\+o 0y\+y y 2 2m\e+ =0 这是一个恒等于零的表达式。 因此要把波粒二象性结合起来,最自然的选择是取 上式作为F(x,y,z),即 2 0\+0 y 2m E+ dxdydz=0 ydxdydz 0 r e E 2m x y z F(x, y, z) 0 r e E 2m x y z F(x, y, z) F(x, y, z) , 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2                                                                                    上式作为 ，即 因此要把波粒二象性结 合起来，最自然的选择 是取 这是一个恒等于零的表 达式。 对于粒子性，氢原子中 的电子满足下式： 等于零的函数。 那么由于 所以 应是一个恒 因此若把 看作是电子波的拉格朗 日密度 对于波动，体系的平均 动能 恒等于平均势能 。 L T - V 0, T V