下列三个条件中的任何一个出现时，干涉项2E,·E2=0 (1)E⊥E2(2)01≠02 (3)0,=02,p2-0,=f()：时间的随机函数 合光强1=1+1， 非相干迭加 同振向、同频率、位相差恒定的两列光波的迭加： 合光强1=11+12+2V1,2cos△0 2π △0=0：-0-元6-） 6=乃-片：光程差 △0=±2kπ，k=0,1,2…, 1=11+12+2V112,于涉加强 △p=±(2k+1)m,k=0,1,2,1=1+12-2VI2,干涉相消 9=02,4p=-2π (2-5) 6=5-5=±k,k=0,1,2… 干涉加强 6=5-片=(2k+1)5,k=0,1,2… 干涉相消 相干迭加 光的相干条件：同振向、同颜率、位相差恒定 注：不管是相干迭加还是非相干迭加，都满足场强迭加原理 第2节杨氏双缝干涉 一、 普通光源与机械波源的区别 两个同振向、同频率持续振动 (1)振向可能不同 的机械波源的初相p、p2, (2)频率可能不同 p2-p1 (3) 初相p1、p2,2-01 2π 2π 及△0=0，-9-元-） 及△0=p2-9,- (2-r) 是恒定的，满足相干条件 不是恒定的，不满足相干条件 结论：不同光源发出的光、同一光源的不同部分发出的光、 同一光源的同一部分先后发出的光波列是不相干的 只有把同一个波列分割为两个波列让这两个波列在空间相遇 才能获得相干光 分割波列的方法(1)分波面法(2)分振幅法 杨氏双缝干涉是分波面法2 下列三个条件中的任何一个出现时，干涉项2E1 E2 =0    （1） E1 E2 （2）    1   2 （3）1   2 ， 2 1  f (t) ：时间的随机函数 合光强 I  I 1  I 2 非相干迭加 同振向、同频率、位相差恒定的两列光波的迭加： 合光强 I  I 1  I 2  2 I 1I 2 cos   ( ) 2 2 1 2 1   r  r       r2  r1 ：光程差    2k ，k  0,1,2， I  I 1  I 2  2 I 1I 2 ，干涉加强    (2k 1) ，k  0,1,2， I  I 1  I 2  2 I 1I 2 ，干涉相消 1   2 ，  ( ) 2 2 1  r  r     r2  r1  k ，k  0,1,2 干涉加强 ， 干涉相消 2 (2 1) 2 1    r  r   k  k  0,1,2 相干迭加 光的相干条件：同振向、同频率、位相差恒定 注：不管是相干迭加还是非相干迭加，都满足场强迭加原理 第 2 节 杨氏双缝干涉 一、普通光源与机械波源的区别 P P S1 S1 S2 S2 两个同振向、同频率持续振动 （1）振向可能不同 的机械波源的初相1 、 2 ， （2）频率可能不同 2 1 （3）初相1 、 2 ， 2 1 及  ( ) 及 2 2 1 2 1   r  r       ( ) 2 2 1 2 1   r  r     是恒定的，满足相干条件 不是恒定的，不满足相干条件 结论：不同光源发出的光、同一光源的不同部分发出的光、 同一光源的同一部分先后发出的光波列是不相干的 只有把同一个波列分割为两个波列让这两个波列在空间相遇 才能获得相干光 分割波列的方法（1）分波面法（2）分振幅法 杨氏双缝干涉是分波面法