循环。若不考虑“位移电流”的影响,则这个图像告诉我们电场、磁场一直束缚 在电荷、电流附近,即使随时间变化,也不会脱离电荷、电流而去,其行为大 致与静态的电磁场相仿 E 然而考虑了“位移电流”项之后, 这个图像被从根本上打破了。如右图所 B 应电牺 示,即使在无源区,电场的变化通过 啦红皱,能量交换回闭會 “位移电流”的效应会导致新的磁场 而磁场的变化导致新的电场,电磁场就 这样脱离电荷而去,这个过程叫做“辐射”一将在第十二章具体展开阐述。 电磁辐射”产生的电磁场的主要性质是:空间的场在某一时刻t的值 E(F,1),B(F,1)是由比t早一些时候的电流、电荷f(r'=t-r/c,p(F,r'=t-r/c)决 定的,而并不与t时刻的电流和电荷对应,这就是所谓的“推迟应物理上, 这非常容易理解,因为某一时刻的电荷、电流产生的影响要经过r/c时间的电磁 波的传播才能使得r点产生电磁场。这样的后果是场和源不是瞬时关系,给我们 的研究带来了麻烦,具体计算时,必须严格求解全空间的波动方程(严格方法在 第十二章中介绍)。 当某些时空条件满足时,我们可以略去“位移电流”的影响,这样做的后果 是使得源和场之间具有瞬时关系。每一时刻,其源和场之间的关系类似于静态场 的源和场的关系,因此这种场也称作“似稳场”。这种场的性质非常容易理解, 很多我们在静态时发展的方法也因此可以使用,因此“似稳场”的研究具有重要 的实际意义。那么,在什么情况下略去“位移电流”才算是合理的?这就是下面 我们要讨论的似稳条件。 (1)如果考察的区域是在导体内部,其中除位移电流外还有传导电流 dE 元=aE 若场是谐变的,即E=E2e-,则 -ioE J OE 取其模得2 循环。若不考虑“位移电流”的影响，则这个图像告诉我们电场、磁场一直束缚 在电荷、电流附近，即使随时间变化，也不会脱离电荷、电流而去，其行为大 致与静态的电磁场相仿。 然而考虑了“位移电流”项之后， 这个图像被从根本上打破了。如右图所 示，即使在无源区，电场的变化通过 “位移电流”的效应会导致新的磁场， 而磁场的变化导致新的电场，电磁场就 这样脱离电荷而去，这个过程叫做“辐射” – 将在第十二章具体展开阐述。 “电磁辐射”产生的电磁场的主要性质是：空间的场在某一时刻 t 的值 Ert Brt ( , ), ( , )     是由比t 早一些时候的电流、电荷 j( ' / ), ( , ' / ) t t r c rt t r c      决 定的，而并不与t 时刻的电流和电荷对应，这就是所谓的“推迟效应”。 物理上， 这非常容易理解，因为某一时刻的电荷、电流产生的影响要经过r c/ 时间的电磁 波的传播才能使得 r 点产生电磁场。这样的后果是场和源不是瞬时关系，给我们 的研究带来了麻烦，具体计算时，必须严格求解全空间的波动方程（严格方法在 第十二章中介绍）。 当某些时空条件满足时，我们可以略去“位移电流”的影响，这样做的后果 是使得源和场之间具有瞬时关系。每一时刻，其源和场之间的关系类似于静态场 的源和场的关系，因此这种场也称作“似稳场”。这种场的性质非常容易理解， 很多我们在静态时发展的方法也因此可以使用，因此“似稳场”的研究具有重要 的实际意义。那么，在什么情况下略去“位移电流”才算是合理的？这就是下面 我们要讨论的似稳条件。 (1) 如果考察的区域是在导体内部，其中除位移电流外还有传导电流： , w cc E j j E t           若场是谐变的，即 0 i t E Ee     ，则   w c c j i E j E          取其模得： w c c j j      E B变化 E, j B E j B B变化 产生 感应电场 E变化 B 似 稳场区 域 ，能 量 交 换回 路闭 合