局限性在于：(1)普适性低。它对于部分熔盐体系计算结果尚佳，而对大多数体系却欠理想。 因为它只强调了熔体粒子间库伦力的作用，实际上，如稀土熔体中粒子间相互作用十分复杂， 难以用单一的库仑作用力加以解释。对于氧化物熔体，也有研究者根据氧化物酸碱性选择不 对称组元r”,其适用范围同样受到限制。(2)若体系组元电荷呈REC1,一MClz一MC1分布(RE: 稀土元素，Me:碱土金属，M:碱金属)，不对称组元难以确定。本文探讨的热力学准则选取 不对称组元具有普适性，计算精度较高。 1新几何模型 设在三元系中， G=∑WC瑞(x,x,） (1) 式中，G为三元系过剩摩尔自由能，W是加权因子，G和x、x,分别表 示i一j边二元系的过剩摩尔自由能和摩尔分数：i,j=1、2、3,i≠j。 新模型（图1所示）的1一2、，l一3边二元系插值点取自Muggianu 法，2一3边二元系取自Colinet法2)，加权因子分别为： Wa==a十-器-十刀 4x1x2 ZIZ3 4z1x3 W==+-0-1+项 Z3 W"24=21-z 2 w'a=20-2)3 图1新模型 Fig.】New model V=(1+x,-x)/2 (2) 新模型通式可表达为： C-ca)+i(,） +22n(,1-)+20n0%(,1-门 (3) 1、2和x?是三元系的摩尔分数，3个边二元系的加权因子不尽相同，该模型呈不对称性。 若边二元系热力学性质用下式描述： c6=￥2，∑4（红.-，） -0 (为自然数，为非负整数，A,是参数)。将式(4)代入式(3)得： ·638·局 限性在于 普适性低 。 它对于部分熔盐体系计算结果 尚佳 ， 而对大多数体系却欠理 想 。 因为它 只强调 了熔体粒子间库伦力 的作用 ， 实际上 ， 如稀土熔体 中粒子 间相互作用十分复杂 ， 难以用单一的库仑作用力加 以解释 。 对于氧化物熔体 ， 也有研究者根据氧化物酸碱性选择不 对称组元巾 ， 其适用范 围同样受到 限制 。 若体系组元 电荷呈 一 ， 分布 稀土元素 ， 碱土金属 ， 碱金属 ， 不对称组元难以 确定 。 本文探讨 的热力学准则选取 不对称组元具有普适性 ， 计算精度较高 。 新几何模型 设在三元系 中 ， 。 泛 习氏此 “ ， 二‘ ， 式 中 ， 叱 为三元系过剩摩尔 自由能 ， 讯 ，是加权因子 ， 此 和 ‘ 、 才 ，分别表 示 云一 边二元系 的过剩摩尔 自由能和 摩 尔分数 云， 一 、 、 ， ‘ 并 夕 。 新模型 图 所示 的 一 、 一 边二元系插值点取 自 因， 法① ， 一 边二元系取 自 血 法 ， 加权因子分别为 工 工 劣 一 劣 一 工 劣 ， ， 一 之 一 叫勺 劣 一 性 一 劣 一邪 卜 环 ﹁ 图 新模型 ‘， 一 ， 新模型通式可表达 为 孔 ， ， 湍 乳‘ ， ， 〔一卫一 ‘ 条 ， 一 二拼匕 二 乳 ， 一 二 〕 乙 气 一 少 乙 火 一 少 、 和 是三元 系的摩尔分数 ， 个边 二元系的加权因子不尽相同 ， 该模型呈不对称性 。 若边二元系热力学性质用下式描述 、 一 二， 尹， 宝久 ‘， · 一 · 为 自然数 ， 为非 负整数 ， 戌 ， 是参数 。 将式 代入式 得 · ·