示时刻为例，质点0达到正向最大偏离位置，其周相是0或2π，质点1的周相滞后6，其 周相为，质点2的周相又滞后工，其周相为”，质点3处于平衡位置，其周相是” 质点6的周相是π，质点9的周相是？，质点2的周相是0或2m(同正向最大偏离位置)， 周相依次滞后，这说明振动的传播需要时间，振动传播的速度叫做波速。绳上波的波速 经理论研究由下式给出数=，式中T是绳中张力，P是绳子的线密度，即单位长的质 量。由此可见，张力T越大，波速越大，线密度越小，波速就越大。这是容易理解的，张力 越大，对邻近质点的带动力越大，所以振动传播得快，绳子越轻，各个质点的惯性就越小， 也就容易被带动，因此振动传播也就越快。这一想法就反映在理论研究的结果中。 在图152中可以看到，质点0开始振动时即由平衡位置朝正向运动时的周相设为” 则经14周期，振动传到质点3，其周相也是”，又经14周期，振动传到质点6，其周相也 是，再经14周期，振动传到质点9，其周期也是，.，如此传播下去。 2、纵波 前面介绍了绳上 02g49678g02g4560 波，固体弹性介质里 0 的波，这都是横波， T-4 横波的特点是其振动 方向与波的传播方向 垂直。这里介绍另 T 种波，这种波振动方 向与传播方向平行。 这叫做纵波，例如声 (g) 波就是典型的横波 这种波的形成与介质 图115弹性介质里的纵波 中另一种弹性形变一 一张变有关。介质发生伸长与缩短的形变叫张（长）变，发生张变的介质（固体、流体和气 体)都有恢复原状的趋势，这种性质叫张变弹性，它是纵波在介质里传播的内因或依据。 弹性介质中的纵波是如何形成的呢？ 把弹性介质设想为由一连串联系若的质点组成，为分析方便起见也把它们编号为0,1， 2,当质点0开始作纵向振动时，例如先朝质点1移动时（以下称该方向为正方向），于4 示时刻为例，质点 0 达到正向最大偏离位置，其周相是 0 或 2 ，质点 1 的周相滞后 6 ，其 周相为 6 11 ，质点 2 的周相又滞后 6  ，其周相为 3 5 ，质点 3 处于平衡位置，其周相是 2 3 ， 质点 6 的周相是  ，质点 9 的周相是 2  ，质点 12 的周相是 0 或 2 （同正向最大偏离位置）. 周相依次滞后，这说明振动的传播需要时间，振动传播的速度叫做波速。绳上波的波速 经理论研究由下式给出 线 波  T v = ，式中 T 是绳中张力，  线 是绳子的线密度，即单位长的质 量。由此可见，张力 T 越大，波速越大，线密度越小，波速就越大。这是容易理解的，张力 越大，对邻近质点的带动力越大，所以振动传播得快，绳子越轻，各个质点的惯性就越小， 也就容易被带动，因此振动传播也就越快。这一想法就反映在理论研究的结果中。 在图 15-2 中可以看到，质点 0 开始振动时即由平衡位置朝正向运动时的周相设为 2 3 ， 则经 1/4 周期，振动传到质点 3，其周相也是 2 3 ，又经 1/4/周期，振动传到质点 6，其周相 也 是 2 3 ，再经 1/4 周期，振动传到质点 9，其周期也是 2 3 ，.，如此传播下去。 2、纵波 前面介绍了绳上 波，固体弹性介质里 的波，这都是横波， 横波的特点是其振动 方向与波的传播方向 垂直。这里介绍另一 种波，这种波振动方 向与传播方向平行， 这叫做纵波，例如声 波就是典型的横波。 这种波的形成与介质 中另一种弹性形变— —张变有关。介质发生伸长与缩短的形变叫张（长）变，发生张变的介质（固体、流体和气 体）都有恢复原状的趋势，这种性质叫张变弹性，它是纵波在介质里传播的内因或依据。 弹性介质中的纵波是如何形成的呢? 把弹性介质设想为由一连串联系着的质点组成，为分析方便起见也把它们编号为 0, 1, 2, .，当质点 0 开始作纵向振动时，例如先朝质点 1 移动时（以下称该方向为正方向），于 x (a) (b) (c) (d) (e) (f) (g) 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 1 0 1 1 1 2 1 3 1 4 1 5 1 6 1 7  4 T 2 T 4 3T 4 5T 2 3T 0 T 图 11-5 弹性介质里的纵波