面波传播到足够远处,若观察的范围不大,波振面近似为平面可以认为是平面波图 12.2a)和(b)分别表示了球面波的波振面和平面波的波振面图中带箭头的直线表示波 射线在二维空间波振面退化为线:球面波的波振面退化为一系列同心圆,平面波的波 振面退化为一系列直线 四、描述波动的几个物理量 波速u、波长λ、波的周期T和频率ν是描述波的四个重要物理量这四个物理 量之间存在一定的联系 波速u是单位时间内振动传播的距离波速也就是波面向前推进的速率 波长λ:波在传播过程中沿同一波射线上相位差为2的两个相邻质点的运动状 态必定相同,它们之间的距离为一个波长.(横波、纵波的情况下) 周期T:一个完整的波(即一个波长的波)通过波射线上某点所需要的时间 频率v:频率表示在单位时间内通过波线上某点的完整波的数目 根据波速、波长、波的周期和频率的上述定义我们不难想象每经过一个周期介 质质点完成一次全振动,同时振动状态沿波射线向前传播了一个波长的距离:在1s内 质点振动了v次振动状态沿波射线向前传播了v个波长的距离,即波速所以 =v入 (12.1) 在固体中横波的波速为 (12.2) 式中G是固体材料的剪切模量,ρ是固体材料的密度.纵波在固体中的传播速率为 (12.3) 式中Y是固体材料的杨氏模量在流体中只能形成和传播纵波,其传播速率可以表示为 l!= 式中B是流体的体变模量,定义为流体发生单位体变需要増加的压强,即 △P 式中负号是由于当压强增大时体积缩小,即△V为负值 式(12.2)、式(123)和式(124)表明,波在弹性介质中的传播速率决定于弹性介质的弹性 和惯性,弹性模量是介质弹性的反映密度则是介质质点惯性的反映 说明:因为在一定的介质中波速是恒定的所以波长完全由波源的频率决定:频率3 面波传播到足够远处,若观察的范围不大,波振面近似为平面,可以认为是平面波.图 12.2(a)和(b)分别表示了球面波的波振面和平面波的波振面,图中带箭头的直线表示波 射线.在二维空间,波振面退化为线：球面波的波振面退化为一系列同心圆,平面波的波 振面退化为一系列直线. 四、描述波动的几个物理量 波速 u、波长λ、波的周期 T 和频率 v 是描述波的四个重要物理量.这四个物理 量之间存在一定的联系. 波速 u 是单位时间内振动传播的距离.波速也就是波面向前推进的速率. 波长λ：波在传播过程中,沿同一波射线上相位差为 2π的两个相邻质点的运动状 态必定相同,它们之间的距离为一个波长.（横波、纵波的情况下） 周期 T：一个完整的波（即一个波长的波）通过波射线上某点所需要的时间 频率 v：频率表示在单位时间内通过波线上某点的完整波的数目. 根据波速、波长、波的周期和频率的上述定义,我们不难想象,每经过一个周期,介 质质点完成一次全振动,同时振动状态沿波射线向前传播了一个波长的距离；在 1s 内, 质点振动了 v 次,振动状态沿波射线向前传播了 v 个波长的距离,即波速,所以 T u  =  = （12.1） 在固体中横波的波速为  = G u (12.2) 式中 G 是固体材料的剪切模量,ρ是固体材料的密度.纵波在固体中的传播速率为  = Y u (12.3) 式中 Y 是固体材料的杨氏模量.在流体中只能形成和传播纵波,其传播速率可以表示为  = B u (12.4) 式中 B 是流体的体变模量,定义为流体发生单位体变需要增加的压强,即 V V P B  /  = − 式中负号是由于当压强增大时体积缩小,即△V 为负值. 式(12.2)、式(12.3)和式(12.4)表明,波在弹性介质中的传播速率决定于弹性介质的弹性 和惯性,弹性模量是介质弹性的反映,密度则是介质质点惯性的反映. 说明：因为在一定的介质中波速是恒定的,所以波长完全由波源的频率决定：频率