(a) 由于>-82=(52+82-8)=r5 所以n ->0 由式(a)、b)可得 所以Q<Q,入小的材料应包在里面。 二、对流给热 流体在流过固体表面时与该表面所发生的热量交换过程称为对流给热。 对流给热的分类，可按有无相变化分为：无相变对流、有相变对流。无相变对流给热又 可分为：强制对流给热：自然对流给热。有相变对流给热又可分为：液体沸腾给热：蒸汽冷 凝给热。 1.对流给热a 对流传热与纯热传导相比，两者的区别在于有无流动流体载热。因此，对流的物理本质 就是流动流体的载热。 由于流动流体的载热，使闲壁面处的热流密度。=入心变大，即流动>滑止 dy 1)两种对流形式 因温差引起密度差，造成宏观流动条件下的对流传热称为自然对流：在人为造成强制流 动条件下的对流传热称为强制对流。 2)牛顿冷却定律 流体与固体壁面之间的对流给热，可用牛顿冷却定律表达 q=a(T.-T) 6-7 其中：Tw:壁温：T:流体主体温度：a:给热系数W/m℃ 采用牛顺冷却定律来表达对流给热，便于分解组合传热系数 K。工业过程常采用间壁式换热器，热量从热流体对流至壁面，经 壁内热传导至另一侧，由壁面对流至冷流体。如图6.1所示。 由牛顿冷却定律和壁面导热，可得 入入2 q=a,(T-7n)=2红=a,n-0 图6.1传热步骤 或 g话---0 6-8 49 49 1 2 1 1 λ > λ (a) 由于 ( )( ) 2 2 2 2 2 2 2r > r − δ = r + δ r − δ 1 3 = rr 所以 ln 0 1 3 2 2 > rr r (b) 由式(a)、(b)可得 (ln ln ) 1 (ln ln ) 1 2 3 1 2 2 2 3 1 2 1 r r r r r r r r − λ − > λ 即 2 3 1 1 2 2 2 3 1 2 2 1 ln 1 ln 1 ln 1 ln 1 r r r r r r r r λ + λ > λ + λ 所以 Q1<Q2,λ小的材料应包在里面。 二、对流给热 流体在流过固体表面时与该表面所发生的热量交换过程称为对流给热。 对流给热的分类，可按有无相变化分为：无相变对流、有相变对流。无相变对流给热又 可分为：强制对流给热；自然对流给热。有相变对流给热又可分为：液体沸腾给热；蒸汽冷 凝给热。 1．对流给热α 对流传热与纯热传导相比，两者的区别在于有无流动流体载热。因此，对流的物理本质 就是流动流体的载热。 由于流动流体的载热，使得壁面处的热流密度 W = λ y=0 dy dt q 变大，即流动 qW >静止 qW 。 1）两种对流形式 因温差引起密度差，造成宏观流动条件下的对流传热称为自然对流；在人为造成强制流 动条件下的对流传热称为强制对流。 2）牛顿冷却定律 流体与固体壁面之间的对流给热，可用牛顿冷却定律表达 q (T T) = α w − 6-7 其中：Tw:壁温；T：流体主体温度；α：给热系数 W/m2 ℃。 采用牛顿冷却定律来表达对流给热，便于分解组合传热系数 K。工业过程常采用间壁式换热器，热量从热流体对流至壁面，经 壁内热传导至另一侧，由壁面对流至冷流体。如图6.1所示。 由牛顿冷却定律和壁面导热，可得 δ − = α − = λ W W W T t q (T T ) 1 ( ) 2 t t = α W − 图6.1 传热步骤 或 1 2 1/ / 1/α − = δ λ − = α − = T T T t t t q W W W W = K(T − t) 6-8