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第7期 解清阁等：半工艺无取向硅钢加临界变形的织构演变 .859. (a) (b) 0 9=450 90> 0 45 90D 密度水平：1.02.0,3.0.4.0.6.08.0.10.0.112 密度水平：1.02.03.0.4.0.6.0.8.0.10.0.11.0 12 10 6 0 ◆ 0 0 15 304560 7590 0 15 30 4560 75 90 p/) p,) 图5软化退火后各个厚度处织构的2=45°截面和各面织构分布.(a)表层：(b)心部.面织构线图示：蓝色一91=0~90°，=45°，中= 54.7°为111)面织构：绿色-9=0~90°，92=45°，0=34.7为112}面织构：黑色-9=0~90°，92=45°，中=0°为{100}面织构：红色- =0-90°，92=45°，φ=90°为{110}面织构 Fig.55sections of orientation distribution function at different thicknesses of strips after soft annealing and the distribution of different plane textures:(a)surface:(b)center.The marks of different plane texture lines:blue color for (111)texture with =0-90,2=45and =54.7°；green color for{12}texture with9i=0-90°，F2=45°andΦ=34.7：black color for(100}texture with91=0-90,92=45°and Φ=0°：red color for{100}texture with91=0-90°，Pz=45°amd④=90° 图6为临界变形后，板坯表层和心部的面织构 变，临界变形导致的应变主要集中在板坯的表层， 分布情况.结合表1计算的各个工序前、后面织构 且表层的储存能分布不均匀).临界变形后，去应 体积分数可以看到，由于临界变形很小的压下量，使 力退火时，晶粒的长大往往是表层的晶粒先长大，再 得临界变形前、后织构的分布情况几乎不变 由表层长大的晶粒向心部生长].图8为计算得 成品织构即去应力退火后的织构，如图7所示 出轧制变形时，欧拉空间P2=45°截面上Taylor因 随着晶粒的异常长大，{111}面织构明显降低，{112} 子分布图3].临界变形时，应变基本集中在Taylor (110组分少量增加，{110}组分（主要是高斯取向附 因子比较高的组分区域处.可以看出，{111}面织构 近的组分)增加明显， 和110(110取向位置附近是高Taylor因子区域， 利用Textools软件，由各试样所测织构计算得 而高斯取向和旋转立方取向处为低Taylor因子分 到的各道次工艺后面织构体积分数数据（表1）可以 布区域.不同Taylor因子表征了不同取向晶粒对变 看出：临界变形前后，各织构组分的体积分数变化很 形能的储存能力4：高Taylor因子组分拥有高的储 小；通过引入临界变形，最终去应力退火后，与去应 存能，晶粒生长时，往往是高Taylor因子的组分被 力退火前相比，{111}不利面织构大量减少，而{110} 低Taylor因子的组分（拥有低的储存能）吞吃掉，这 有利面织构增加明显， 与本文的实验结果“去应力退火后111}面织构大量 2.3利用Taylor因子计算结果的讨论 减少，而{110}面织构（主要是高斯织构）增加明显” 引入临界变形的主要原因是产生一定的表面应 相吻合，图5 软化退火后各个厚度处织构的 φ2＝45°截面和各面织构分布．（a）表层；（b）心部．面织构线图示：蓝色—φ1＝0～90°φ2＝45°Φ＝ 54∙7°为｛111｝面织构；绿色—φ1＝0～90°φ2＝45°Φ＝34∙7°为｛112｝面织构；黑色—φ1＝0～90°φ2＝45°Φ＝0°为｛100｝面织构；红色— φ1＝0～90°φ2＝45°Φ＝90°为｛110｝面织构 Fig．5 φ2＝45°sections of orientation distribution function at different thicknesses of strips after soft annealing and the distribution of different plane textures：（a） surface；（b） center．The marks of different plane texture lines：blue color for｛111｝texture with φ1＝0—90°φ2＝45°and Φ ＝54∙7°；green color for｛112｝texture with φ1＝0—90°φ2＝45°and Φ＝34∙7°；black color for｛100｝texture with φ1＝0—90°φ2＝45°and Φ＝0°；red color for｛100｝texture with φ1＝0—90°φ2＝45°and Φ＝90° 图6为临界变形后板坯表层和心部的面织构 分布情况．结合表1计算的各个工序前、后面织构 体积分数可以看到由于临界变形很小的压下量使 得临界变形前、后织构的分布情况几乎不变． 成品织构即去应力退火后的织构如图7所示． 随着晶粒的异常长大｛111｝面织构明显降低｛112｝ 〈110〉组分少量增加｛110｝组分（主要是高斯取向附 近的组分）增加明显． 利用 Textools 软件由各试样所测织构计算得 到的各道次工艺后面织构体积分数数据（表1）可以 看出：临界变形前后各织构组分的体积分数变化很 小；通过引入临界变形最终去应力退火后与去应 力退火前相比｛111｝不利面织构大量减少而｛110｝ 有利面织构增加明显． 2∙3 利用 Taylor 因子计算结果的讨论 引入临界变形的主要原因是产生一定的表面应 变．临界变形导致的应变主要集中在板坯的表层 且表层的储存能分布不均匀［12］．临界变形后去应 力退火时晶粒的长大往往是表层的晶粒先长大再 由表层长大的晶粒向心部生长［12］．图8为计算得 出轧制变形时欧拉空间 φ2＝45°截面上 Taylor 因 子分布图［13］．临界变形时应变基本集中在 Taylor 因子比较高的组分区域处．可以看出｛111｝面织构 和｛110｝〈110〉取向位置附近是高 Taylor 因子区域 而高斯取向和旋转立方取向处为低 Taylor 因子分 布区域．不同 Taylor 因子表征了不同取向晶粒对变 形能的储存能力［14］：高 Taylor 因子组分拥有高的储 存能晶粒生长时往往是高 Taylor 因子的组分被 低 Taylor 因子的组分（拥有低的储存能）吞吃掉．这 与本文的实验结果“去应力退火后｛111｝面织构大量 减少而｛110｝面织构（主要是高斯织构）增加明显” 相吻合． 第7期 解清阁等： 半工艺无取向硅钢加临界变形的织构演变 ·859·