授误教案」 第四章光福射在介质波导中的传播 四、古斯一汉欣位移 h, A B 图4.3界面全反射的光线图像 发生全反射时，实际光能量是进入第二种媒质后再返回到第一种媒质中，电磁场 在第二种媒质中以“瞬逝波”形式传播(z方向是形波，x方向是衰减波)： exp(g匠sng-居)-exp jo(t--2sn) (4.6) 古斯-汉欣位移：理想反射点与实际反射点之间的侧向位移，亦称穿透深度，数 值为： 1 2= (4.7) 27 2ma-{ 原因：实际光线总存在一定的空间谱宽。 穿 透 度 Bc 角度 图44穿透深度与入射角的关系曲线 Z向位移： TE波：2= tan (4.8 B2-k好 (4.9) 平板波导介质的有效厚度：h=h+x+x 4.10)授课教案 第四章 光辐射在介质波导中的传播 四、古斯-汉欣位移 图 4.3 界面全反射的光线图像 发生全反射时，实际光能量是进入第二种媒质后再返回到第一种媒质中，电磁场 在第二种媒质中以“瞬逝波”形式传播（z 方向是形波，x 方向是衰减波）： ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ exp( sin −⋅− )sin(exp) 2 1 2 22 1 z c n n tjn c x θ i ω θ i ω （4.6） 古斯-汉欣位移：理想反射点与实际反射点之间的侧向位移，亦称穿透深度，数 值为： 2 1 2 1 2 2 2 sin2 ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ ⎟ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎜ ⎝ ⎛ − = n n x θπ i λ （4.7） 原因：实际光线总存在一定的空间谱宽。 图 4.4 穿透深度与入射角的关系曲线 Z 向位移： TE 波： 2 2 2 2 // tan k z i − = β θ （4.8） TM 波： 1 2 1 2 2 2 2 22 // 1 − ⊥ ⎟ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎜ ⎝ ⎛ −+= kk zz ββ （4.9） 平板波导介质的有效厚度： 23 e = + + xxhh （4.10） 3