线。该图表明只有当润湿相流体的饱和度S高于润湿相流体的束缚竾和度S灬并低」1减 非润湿相流体的残余饱和度S。,即 时,两砷流体才能够同时流动。一般来说,在S状态下,K比1小得多:而在S状态下,K 比较接近于1。图1-9-6中K随Sπ下降很快,表明非润湿相流体首先占据了大孔隙。随 省非润湿相饱和度S-增大润湿相流体所占据的孔隙平均直径逐渐变小。图1-9-6(b中, 涧湿相是水;非涧湿相是气·用下标g表示。图1-9-6也显示出结砂与非固结砂的某些差 异。由于毛细滞后现象,实际上相对滲透率还取决于试样饱和的过程 Sp 0.5 (a)油、水两相(例如,湿润相是水,非湿润相是油) (b)气、水两相 图1-9-6典型的相对渗透率曲线 ①未固结砂;固结砂 相对滲透率曲线大致分成三个区域 (1)在S≤S区域水以薄膜状包围在固体颗粒表面·而油处于迂冋状连续分布,水对油 的流动影响很小。所以,油的相对滲透率较大,下降乜较为缓慢 (2)在S≤S<1一S灬区域,油和水各自建立起曲折的流动通道。油的相对渗透率迅速 减小水的相对滲透率逐渐增大 〈3)在S>1-S区域,油相变成孤立的滴状分布而不再流动其相对渗透率下降为苓。 气、水两相或气、油两相的相对滲透率变化过程大体与上述类似 在实验室中测定相对渗透率曲线的方法可分为两类,即稳态实验和非稳态实验 稳态实验方法首先将待实验的岩样烘十,烘干后用水饱和。然后用泵将油和水按一定比 例分别送人岩心当进口与出口处油和水的流量分别相等时,表明岩心中油、水两相渗流趋于 稳定。由压力计测得岩心两端的压差,并由集液器測出油和水的流量,即可按 Darcy公式算出 油和水的相对渗透率同时算出相应的含水饱和度S。改变泵人岩心的油水比例,重复上述 过裎,便可给岀完整的和对渗透率对S的关系曲线,即相对渗透率曲线。根据同样的原理, 可测定油、气或气、水两相的相对滲透率曲线,所不同的只是控制供气量和测量出气量的装置 有所区别而已。对于用小岩样进行测定时,要特别注意消除或修正¨“杺端效应”。 非稳态实验方法是将试用某一相流体(例如油)进行饱和,然后从外部注水或注气驱油 进行动态实验,以确定岩样的相对滲透率。通过得试样两端的压差户、驱替相的流量以 出口端驱替相和被驱襻相的分流量,由试榨的几何尺寸和流体的黏度,经一系列换算即可给岀 相对渗透率曲线