进一步分析表明,; everett J函数应写成 J (1-9-13) 02c0s6 式中p—毛细管力,10-Ncm 界面张力,105N/cm K——渗流率,cm 四、相对渗透率 对于两种不混溶流体同时通过多孔介质的流动,实验硏究结果表明:各种流体建立各自曲 而又意定的進道。设涓湿相流体和非淯湿相流体的饱和度分别为S和S。,随着非润湿相 流体饱和度逐渐减小非润湿相流体通道逐渐遭到破坏.最终只有一些孤立的区域中保留着非 润湿相流体的残余饱和度。对于涧湿相流体而言·同样如此,随着S、逐渐减小,润湿相流体 的通道也会受到破坏,当润湿相流体处于朿缚饱和度时变成不连续:这两种流体中任何一相 流休在整个渗流区域屮变为不连续时,该相流体就不再流动 为了硏究两种不溶混流体的冋时流动·可以将达西定律从描述单相流体渗流推疒到两相 渗流。设两相流体分别用下标1和2表示·则可写成 Fp1-Pg下D) K( pgd) 式中动,——第1种流体和第2种流体的渗流速度 K,K2——流体1和流体2的有效滲透率或相滲透率。 相滲透率与多孔介质的结构有关,即与介质的绝对渗透率K有关:同时,还与该相流体的 饱和度有关;实际上还和与之相伴随的另一相流体的特性有关。通常在使用中,人们习惯采 用它们的与绝对渗透率K的比值 K, .K (1 式中KK2——流体1和流体2的相对渗透率。 实验表明对于两相流体渗流 K+R2≠K 或者说 K:+K2≠1 这表明对于某一相的相渗透率而言·不能把另一相看作与介质相同的固体存在于渗流区 域中。实际上两相流体通过多孔介质时,相互之间存在着一些附加作用力,例如毛细管力 此外,当其中一相成液滴状或气泡状分散在另一相中运动时,由于毛细管中孔隙直径变化而引 起液滴或气泡的半径由变为η,则这砷变形会产生附加的毛细管力 (1-9-1 这种现象称为 Jamin现象, 图1-3-6是两种典型的相对滲透率与水相饱和度S的关系曲线,简称相对渗透率曲