复旦大学本科生优秀毕业论文选编(2012) 图2中间钟形双向凸起曲面上圆柱绕流流函数分布 图3中间钟形双向凸起曲面上圆柱绕流涡量分布 作为流场空间动力学行为的刻画方式之一,图4为面变形率第一特征值的分 布,图5对应平面情形。对现固定曲面上流动,且线元为切平面上的向量,则面 变形率仅需考虑为: EsE +g“g a g8g′,此处V 结合不可压缩流动的连续性方程,上述面变形率对应的特征值满足 λ+λ=0。由于当前物理构形中线元模的相对时间变化率的绝对值不超过第 特征值λ,故其分布一定程度反映了变形的程度。中间钟形双向凸起的情形下, 在两个峰值处均出现了较为明显的等拉伸率线扭曲现象,并且中心层处的分界线 延伸到了x=8以后才出现上下的交融。复旦大学本科生优秀毕业论文选编（2012） 6 图 2 中间钟形双向凸起曲面上圆柱绕流 流函数分布 图 3 中间钟形双向凸起曲面上圆柱绕流 涡量分布 作为流场空间动力学行为的刻画方式之一，图 4 为面变形率第一特征值的分 布，图 5 对应平面情形。对现固定曲面上流动，且线元为切平面上的向量，则面 变形率仅需考虑为： i i j j j i V V g g                 ，此处 i l i i i s ik l s j j js jl ks l k V V V V V g g V x x                                    结合不可压缩流动的连续性方程，上述面变形率对应的特征值满足： 1 2     0 。由于当前物理构形中线元模的相对时间变化率的绝对值不超过第一 特征值1 ，故其分布一定程度反映了变形的程度。中间钟形双向凸起的情形下， 在两个峰值处均出现了较为明显的等拉伸率线扭曲现象，并且中心层处的分界线 延伸到了 x  8 以后才出现上下的交融