态的水硝基笨) b、电介质的极化:当介质中存在外电场时,无极分子会变为有极分子,有极分子会由原来 的杂乱排列变成规则排列,如图74所示 2、束缚电荷、自由电荷、极化电荷与宏观过剩电荷 a、束缚电荷与自由 电荷:在图7-4中,电介 C+ G+ 质左右两端分别显现负 电和正电,但这些电荷并 不能自由移动,因此称为 束缚电荷,除了电介质 导体中的原子核和内层 图74 电子也是束缚电荷;反 之,能够自由移动的电荷称为自由电荷。事实上,导体中存在束缚电荷与自由电荷,绝缘体中 存在束缚电荷和自由电荷,只是它们的比例差异较大而已 b、极化电荷是更严格意义上的束缚电荷,就是指图7-4中电介质两端显现的电荷。而宏观 过剩电荷是相对极化电荷来说的,它是指可以自由移动的净电荷。宏观过剩电荷与极化电荷的重 要区别是:前者能够用来冲放电,也能用仪表测量,但后者却不能 第二讲重要模型与专题 、场强和电场力 【物理情形1】试证明:均匀带电球壳内部任意一点的场强均为零。 【模型分析】这是一个叠加原理应用的基本事例。 如图7-5所示,在球壳内取一点P,以P为顶点做两个对顶的、顶角很小的锥体,锥体与球 面相交得到球面上的两个面元△S1和△S2,设球面的电荷面密度为σ,则这两个面元在P点激发 的场强分别为 △E2=k 为了弄清ΔE1和△E2的大小关系,引进锥体顶部的立体角△ 2a=△9=s0g ,显然 所以△E1=k9,△E2=k2,即:△E1=△E2 图7-5 而它们的方向是相反的,故在P点激发的合场强为零 同理,其它各个相对的面元△S3和ΔS4、ΔSs和ΔS6…激发的合场强均为零。原命题得证态的水硝基笨） b、电介质的极化：当介质中存在外电场时，无极分子会变为有极分子，有极分子会由原来 的杂乱排列变成规则排列，如图 7-4 所示。 2、束缚电荷、自由电荷、极化电荷与宏观过剩电荷 a、束缚电荷与自由 电荷：在图 7-4 中，电介 质左右两端分别显现负 电和正电，但这些电荷并 不能自由移动，因此称为 束缚电荷，除了电介质， 导体中的原子核和内层 电子也是束缚电荷；反 之，能够自由移动的电荷称为自由电荷。事实上，导体中存在束缚电荷与自由电荷，绝缘体中也 存在束缚电荷和自由电荷，只是它们的比例差异较大而已。 b、极化电荷是更严格意义上的束缚电荷，就是指图 7-4 中电介质两端显现的电荷。而宏观 过剩电荷是相对极化电荷来说的，它是指可以自由移动的净电荷。宏观过剩电荷与极化电荷的重 要区别是：前者能够用来冲放电，也能用仪表测量，但后者却不能。 第二讲 重要模型与专题 一、场强和电场力 【物理情形 1】试证明：均匀带电球壳内部任意一点的场强均为零。 【模型分析】这是一个叠加原理应用的基本事例。 如图 7-5 所示，在球壳内取一点 P ，以 P 为顶点做两个对顶的、顶角很小的锥体，锥体与球 面相交得到球面上的两个面元ΔS1 和ΔS2 ，设球面的电荷面密度为σ，则这两个面元在 P 点激发 的场强分别为 ΔE1 = k 2 1 1 r S ΔE2 = k 2 2 2 r S 为了弄清ΔE1 和ΔE2 的大小关系，引进锥体顶部的立体角Δ Ω ，显然 2 1 1 r S cos = ΔΩ = 2 2 2 r S cos 所以 ΔE1 = k   cos ，ΔE2 = k   cos ，即：ΔE1 = ΔE2 ， 而它们的方向是相反的，故在 P 点激发的合场强为零。 同理，其它各个相对的面元ΔS3 和ΔS4 、ΔS5 和ΔS6 … 激发的合场强均为零。原命题得证