4 式中×H表示H的旋度（也记为rotH或curlH),同样地，容易得到第二方程和第三方程的 微分形式： V.B=0 (1-13) 和 (1-14) 因此，微分形式的麦克斯韦方程组为： V.D-P V.B=0 V×E=-识 (1-15) VxH- 式(1-15)结合下列所调物质方程 D=tE,.B=WH,j=YE 构成一组完整的反映电磁场普道规律的方程组。式中。、“、Y分别称为介电系数（或电容 率)，磁导率和电导率。在各向同性的均匀电介质中，Y=0，。和“为常数，在真空中。 =,=8.8542×1012库心2/牛米，4=4，=4×10-牛./佛仑。 §1-2电磁场的波动性 从上节的讨论，可得到两个结论：第一，任何随时间变化的磁场在周围空间产生电场， 这种电场具省满旋性，电场的方向由左手定则决定（图1-1），第二，任何随时间变化的电场 (位移电流)在周围空间产生磁场，磁场是涡旋的，磁场的方向由右手定则决定（图1-2）。出 此可见，电场和磁场紧密相联，其中一个起变化时，随即出现另一个，它们互相激发形成统 一的场 电磁场。变化的电磁场可以以一定的速度向周围空间传播出去。设在空间某区域 内电场有变化，那么在邻近的区域就要引起随时间变化的磁场，这变化的磁场又在较远的区 域引起新的变化电场，接着这新的变化电场又在更远的区域引起新的变化磁场，变化的电场 和磁场的交替产生，使电磁场传播到很远的区域。电磁场在空间以一定速度由近及远的传播 过程，称为电磁波。 从麦克斯韦方程组出发，可以证明电磁场的传播具有波动性。为简单起见，我们讨论在 无限大均匀介质中的情况，这时。=常数，“=常数，并且在远离辐射源的区域，不存在自 由电荷和传导电流(p=0,j=0),因而麦克斯韦方程组简化为 7.E=0 v.H=0 xE-识 (1-16) xH=:沿