Iap p p d=8 (2.12) (2.13) ay a= d e de + (2.14) 以上方程组己线性化,式中各速度分量(虽然没有扰动量标志’)应理解为扰动速度。连续方 程(3.13)为不可压缩形式,对深厚(层)运动若考虑密度层结,则连续方程应采用 d 2.2气压坐标系 在大气满足静力平衡的条件下,可采用以气压为垂直坐标的所谓气压坐标系(也称p坐标系或 等压面坐标系)。该坐标系适于等压面分析的需要,可直接利用等压面上的观测资料;方程组不显含 密度(其影响隐含在等压面位势变化中),从而减少了一个因变量:连续方程形式简单;已滤除了垂 直声波。但上述优点是以复杂的下边界条件为代价换取的,即p坐标系不能严格地(或很好地)给 出下边界条件,很难考虑地形的影响。考虑摩擦作用的p坐标系方程组为 (2.17) dt fu (2.18) ay (2.19) ap au ay a ax ay ap (2.21) 其中9 g z p dt dw ρ ρ ρ ' ' 1 − ∂ ∂ = − （2.12） = 0 ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ z w y v x u （2.13） 0 ' + = dz d w dt dθ θ （2.14） θ θ ρ ρ ' ' = − （2.15） 以上方程组已线性化，式中各速度分量（虽然没有扰动量标志’）应理解为扰动速度。连续方 程（3.13）为不可压缩形式，对深厚（层）运动若考虑密度层结，则连续方程应采用 0 ' 2 − w = g N dt d ρ ρ （2.16） 2.2 气压坐标系 在大气满足静力平衡的条件下，可采用以气压为垂直坐标的所谓气压坐标系（也称 p 坐标系或 等压面坐标系）。该坐标系适于等压面分析的需要，可直接利用等压面上的观测资料；方程组不显含 密度（其影响隐含在等压面位势变化中），从而减少了一个因变量；连续方程形式简单；已滤除了垂 直声波。但上述优点是以复杂的下边界条件为代价换取的，即 p 坐标系不能严格地（或很好地）给 出下边界条件，很难考虑地形的影响。考虑摩擦作用的 p 坐标系方程组为 Fx x fv dt du + ∂ ∂ − = − φ （2.17） y dv fu F dt y ∂φ + =− + ∂ （2.18） p RT p = − = − ∂ ∂ α φ （2.19） = 0 ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ y p v x u ω （2.20） p p c Q S y T v x T u t T  − = ∂ ∂ + ∂ ∂ + ∂ ∂ ω （2.21） 其中