器所产生的变化积分起来。 为简化分析，对过程作如下假设： (1)稳定态过程，即各高度处的所有变量均达稳定值，不随时间变化， (2)反应器内结构均匀，无空隙率偏析， (3)气流和炉料的运动形态为活塞流，忽略轴向返混现象，忽略径向的温度和浓度 梯度。 这些假设条件不影响逆流移动床的宏观特性，但可使我们采用稳定态一维数学模型来 描述各变量的轴向分布，使数学处理大为简化。 移动床反应器包括两个区段一预热段和还原段。在预热段，主要进行传热过程，护 料迅速加热，气流温度很快降低，在还原段，传热与传质同时进行。 1,预热段数学模型 预热段内炉料和气流温度变化取决于气一固流间的热交换。因预热段温度低，反应速 度慢，所以可忽略此段内的还原作用。据据热平衡，稳定态下此段的气固相温度变化为： VCb(T-T)+QB (5) w.C. =h,(T.-T,) (6) 若略去Q损，则可得预热段长度： z1a战2/.(k) (7) 体积传热系数h,可用Kitaev经验式(11)计算， h,=12uT0.3 d,1.35 (8) 预热段终点温度T,'和T'根据经验确定，预热段终点的标志是炉料温度接近气流温 度，在高炉或直接还原竖炉中两者的温差可小于10°C。因移动床中气一固流传热较好， 颈热段一般较短，只相当于床高的。~0。 2。还原段数学模型 还原段数学模型的核心是矿石还原模型，移动床还原模型的基础是单颗粒石还原动 力学模型。据据(4)式，对球形矿石其还原过程由下式表示： p.C.-(1-Kexp)p(CA--)0 取微分得： 心.a-Ko（)P(-a） (10) do ppC。r。Ψr-) 因为在移动床中有如下关系： dZ=Vrd0 矿石线性移动速度： 16器所产生的变化积分起来 。 为简化分析 ， 对过程作如下 假设 稳定态过程 ， 即各高度处的所 有变量均达稳定值 ， 不 随时间变化， 反应器 内结构均匀 ， 无 空隙率偏析， 气流和炉料的运 动形态为活塞 流 ， 忽略轴 向返混 现 象 ， 忽略径 向的温度和 浓 度 梯度 。 这些 假设条件不影 响逆 流移动床的宏观特性 ， 但可使我们采用稳定态一维数学模型来 描述各变量的轴向分布 ， 使数学处理大为简化 。 移动床反应器包括两个区段－ 预热段 和还原段 。 在预热段 ， 主要进行传热过程 ， 炉 料迅速加热 ， 气流温度很快降低， 在还原段 ， 传热与传质同时进行 。 ， 预热段数学模型 预热段内炉料和气流温度变化取决于气一固流间的热交换 。 因预热段 温度低 ， 反应速 度慢 ， 所以可忽略此段 内的还原作用 。 据据热平衡 ， 稳定态 下此段 的气固相温度变化为 、产户 吸矛龟了 勺七八﹄ 、 ‘ ‘ 袋 二 一 损 · 袋 一 若略去 损， 则 可得预热段长度 ， ， ， 。 一 ， 。 ‘ 一 一下布万一一不了寸一 ， 气访了万一 一 、 万了二 、 ’ 一 一 少 ， 、 下 勺 一 ， 勺 ， 体积传热系数 可用 经验式 计算 ‘ · 一 预热段终点温度， ‘ 和 ‘ 根 据经验确定 ， 预热段终点的标志是 炉料 温度接近 气 流 温 度 ， 在高沪或直接还 原竖 炉 中两者的温 差 可小于 。 因移动床中气一 固流传热 较 好 ， 预热段一般较短， 只 相当于床高的 一 畏 还原段数学模型 还原段数学模型的核心是矿石还原模型 ， 移动床还原模型 的基础是单颗粒矿石 还 原动 力学模型 。 据据 式 ， 对球形矿石其还原过程 由下式表示 妞孟了、 甘 ‘声、尸、， 了、 八口 。 。 。 、、刀 中 一 ，， 〔 一 一 ， 告〕 。 一 三 、 · 代 、 。 广 一 取微分得 〔卜 ， 一 ‘ 一 “ 。卜 ，，，子 。 一 。 。 甲 一 、 西之 一 犷 派聂了 因为在移动床 中有如下关系 、 矿石 线性移 动速度