中我們仍然有上节的符号規則，即任一〈在左边、)在右边的完全 括弧式表示一个数，而任何只包括〈或〉的不完全括弧式表示一 个矢量 至于这个方案的物理意义，我們已經假定了左矢量与右矢量， 或者宁可說是这些矢量的方向，相应于力学系統在某一特定时刻 的态。我們现在作出进一步的假定，镂性算符相应于在那个时刻 的力学变量.力学变量意指那些量，例如粒子的坐标，粒子的速 度，动量与角动量的各个分量以及这些量的函数一一事实上，就是 經典力学借以建立起来的那些变量.这个新假定要求，这些量将 也出现在量子力学中，但是带有显著的不同，郎它們現在服从，种 代数，其中乘法的交换律不能成立， 对于力学变量的这种不同的代数，是量子力学不同于經典力 学的最重要的方式之一，我們在后面将看到，虽有这样的基本不 同点，量子力学中的力学变量仍然有許多性质是与它們在經典力 学中的对应量所共有的.紧密地与經典理論类比而建立有关它們 的理論，从而形成經典理論的一种优美的推广，这是可能的事情。 用同样的字母来代表力学变量与其所相应的餐性算符，是方 便的。事实上，我們可以款为力学变量与其相应的钱性算符两者 是一回事，而不致引起混淆。 58.共軛关系 我們的钱性算符是复量，因为我們可以乘之以复数而得到另 一同样性貢的量.因而它們一般地必須相应于复数的力学变量， 邮坐标、速度··等的复函数.我們需要对理論作某些进一步的发 展，才能看到哪一类镂性算符相应于实数的力学变量. 考虑一个右矢，它是〈P|“的共軛虚量.这个右矢与P【反 钱性相关，因而与}P)镘性相关.它因而可能被看成是某个镂性 算符作用于|P〉的結果.这个後性算符就称为α的共靓算符.我 們将用a来代表它.用这种符号，〈Pa的共軛虚量就是aP〉 在第一章的(7)式中，用〈Pa作为〈A,用它的共軛虚量 :24