o)、o(,)分别为固、液金属在温度T.时的比表面能影 A、A:、A:和A:分别为1摩尔固、液金属在非分散状态（粒子半径∞）与分散成粒 子半径为r时的表面积。 根据热力学状态函数改变值的性质可得 H=4Hi+4H:+H;+H:+4H; (3) 将式(2)代人式(3)，整理之即得： H:=H(C:-Ci)dT-od (A:-A) +o,(4:-A)+T,〔(）。(4-A) -(）,(4-4] (4) 若考虑摩尔量为M、密度为P。的1摩尔金属熔化后的密度为P1,当将它由雾化法分散 成半径为r1的球形粒子，凝固后粒子半径为r,则A'、A1与粒子半径r、r1的关系 可表示成 4A=(A:-4)=3M.1 (5) d4=(4:-A)=34.1 PI r 将式(5)代人式(4)得： -(Ci-CiT-M ( +3w.〔(0），.-（齐），] (6) 若温度变化范围不太大时，可设C和C均与温度无关，在T,时r,P,≈r1P1;在 T:时固、液两相的比表面能的温度系数近似相等，即 (）。(）。于是，式(6)可简化成 4h=4H-(0g-c(T-T)-ow-o）. (7) 根据物质熔化温度的粒度效应方程式1)， T.=T.〔1-3Mo2·.〕 H. 89。 尝 、 尹 分别为固 、 液金属在温度 时的 比表 面能 ， 旦 、 刁 了 、 止和 里分别 为 摩尔 固 、 液金 属在非分散状态 粒子半径 与分散成拉 子半径为 时的表面积 。 根 据热 力学状态 函数 改变 值的性质可得 刀 二 刀 呈 刀 孟十 才 签 刀 二 刁 二 将 式 代人 式 ， 整理 之 即得 。 。 一 了 咨一 一 老 ， 一 劲 十 。 尚 ， ， 一 ‘ 三卜 了 · 〔 熟涪 之 卜 一 豁 业 ，一 、 ， 〕 若考虑摩尔量 为 、 密 度为 。 的 摩尔 金 属熔化后的密度 为 ， 当将它 由雾化法分散 成半 径 为 的球形 粒子 ， 凝固后粒 子 半 径 为 ， 则刁 ’ 、 ‘ 与粒子半径 、 ， 的关 系 可表示成 ， 、 卜 里一 二 二 竺竺 「 。 。 ， 一 礁 终 土“ 将 式 代人 式 得 二 、 ‘ 一 厂 力 二 一 一 州 。 。老 。卫‘ 尸 、 「典华 、 土 一 懊套 上 、 、 、 了 ， 尸 一 。 、 一子 洽 · 六〕 若温 度变化范 围 不太大 时 ， 可 设 和 均 与 温 度 无 关 在 时 、 ， ， 在 时 固 、 液两相 的 比表面能 的温度 系数近似相等 ， 即 右 、 口 口。 ， 洁 、 、 。 、 ， 七 卜二了命里 ， 寸龙 ， 式 叫 简 七欣 二 二一 声一 一 ‘ ‘ 一 廿 ， ， ， 、 万 “ 了 少 刀 根据物 质熔化温度的 粒度效应方程式 川 尹一 · 〔 丛皿逻 竺止竺过业 万二 。 土 〕 夕