如图2-19,当地基表面宽度为B的条形基础上作用着竖直均布荷载p时,地基内任意 点M处的附加应力为 r(x-2)2+=2]2 将式(5-19)沿宽度B积分,即可得M点的附加应力 2 n(x=5)+m m-1 arctg--arctg n(m-1) m2+n2n2+(m-1)2 (2-20a) 写成简化形式为 P (2-20b) 条形面积均布荷载在地基内引起的水平向应力和剪应力简化式分别为: P (2-21) =Krp (2-22) 其中应力分布系数Ks、Ks、K分别为条形面积受竖直均布 荷载时的竖向附加应力分布系数、水平向应力分布系数和剪应力分布系 数。其值可按m(=xB)和n(=B)的数值由表5-6查得。 236圆形面积竖直均布荷载时中心点下的附加应力 如图2-22,圆形面积上作用竖直均布荷载p时,荷载中心点O下任意深度〓处M点 的附加应力,可通过式(2-13a),在圆面积内积分求得。 计算时,将柱坐标原点放在圆心O处,在圆面积内任取一微分面积dA=p·d0·dp, 其上作用的荷载作为集中力dP=pdA=pd0dp, ∥P作用点与M点的距离R=√p2+二2,∥在M点引起的附加应力由式(2-13a)为 do=3p23 (2-23) 2x(p2+z2)如图 2－19，当地基表面宽度为 B 的条形基础上作用着竖直均布荷载 p 时，地基内任意 点 M 处的附加应力为： (2－19) 将式（5－19）沿宽度 B 积分，即可得 M 点的附加应力： （2－20a） 写成简化形式为 （2－20b） 条形面积均布荷载在地基内引起的水平向应力和剪应力简化式分别为： （2－21） （2－22） 其中应力分布系数 分别为条形面积受竖直均布 荷载时的竖向附加应力分布系数、水平向应力分布系数和剪应力分布系 数。其值可按 m(=x/B)和 n(=z/B)的数值由表 5－6 查得。 2.3.6 圆形面积竖直均布荷载时中心点下的附加应力 如图 2－22，圆形面积上作用竖直均布荷载 p 时，荷载中心点 O 下任意深度 z 处 M 点 的附加应力，可通过式(2－13a)，在圆面积内积分求得。 计算时，将柱坐标原点放在圆心 O 处，在圆面积内任取一微分面积 dA=ρ·dθ·dρ, 其上作用的荷载作为集中力 dP=ρdA=ρdθdρ, dP 作用点与 M 点的距离 ，dP 在 M 点引起的附加应力由式(2－13a)为： （2－23）     pd x z z d z 2 2 2 3 [( ) ] 2 − + =     pd x z B z z 2 2 2 3 0 [( ) ] 2 − + =  ] ( 1) 1 ( 1) [ 2 2 2 2 + − − − + + − = − n m n m m n mn n m arctg n m arctg p  K p s  z = z K p s  x = x K p s xz = xz  s xz s x s Kz、K 、K 2 2 R =  + z 2 2 5 / 2 3 2 ( ) 3 z pz d d d z + =       