加速度关系a=a+a0(3) 若= const.则a du =0,有d 说明 1.以上结论是在绝对时空观下得出的: (1)式的来源是出自位移矢量叠加,而矢量叠加要求矢量必 须是同一参考系中的矢量。只有假定“长度的测量不依赖于参考 系”(空间的绝对性),才能给出位移关系(1)式。而要想从(1) 式得到(2)、(3)式,还必须假定“时间的测量不依赖于参考系”, 即假定在S和S′中分别测得的时间间隔dt与dt′相等(时间 的绝对性)。从相对论的观点来看,绝对时空观只在a<c时才 成立。 2.不可将运动的合成与分解和伽利略速度变换关系相混。前者 是在一个参考系中,是U,矢量性的表现;而后者则应用于两个 参考系之间,只在u<<c时才成立 3.a=a+a只适用于相对运动为平动的情形。6 加速度关系 a a a0    =  + （3） 若 a a t u u = a = = =       则 0,有 d d const . 0 。 说明： 1.以上结论是在绝对时空观下得出的： （1）式的来源是出自位移矢量叠加，而矢量叠加要求矢量必 须是同一参考系中的矢量。只有假定“长度的测量不依赖于参考 系”（空间的绝对性），才能给出位移关系（1）式。而要想从（1） 式得到（2）、（3）式，还必须假定“时间的测量不依赖于参考系”, 即假定在 S 和 S′中分别测得的时间间隔 dt 与 dt′相等 （时间 的绝对性）。从相对论的观点来看，绝对时空观只在 u << c 时才 成立。 2.不可将运动的合成与分解和伽利略速度变换关系相混。前者 是在一个参考系中，是 a   v, 矢量性的表现；而后者则应用于两个 参考系之间，只在 u << c 时才成立。 3. a = a + a     0 只适用于相对运动为平动的情形