随着比容减小,ν2增加,于是范氏等温线出现曲折,工质为 饱和状态一直到M点,此点工质全部处于饱和液体状态。M点也 为方程的第二实根,其值最小。M点为液体压缩过程。第三个实 根G相应于工质的饱和状态。 在这种情况下,温度愈低,M,N两点相应的比容相差愈大 在实际情况中,相转变要比到b,a点的极限比容要早,且相转 变并不沿 NgAm曲线进行。在实际观察中,它是沿NM线进行。 Nb,Ma是并稳态。只有在一定的条件保证才能实现 Nb段叫做过饱和蒸汽。因为这种状态的密度大于给定温度下 的正常饱和蒸汽的密度。此时稍受外界影响就立即把过饱和蒸汽 部分疑结成不,而变成饱和蒸汽,于是从a状态转变为平衡的状态, 这一段的质温度总是低于相应饱和压力和饱和温度,故亦称过冷 蒸汽。 Ma为过热液体。随着容积增大(膨胀)液体部分变成蒸汽, 但在保证得较好的实验中,仍可保持液体而不变成蒸汽(亚稳态) 外界稍有一点影响,就立即有部分液体汽化变成蒸汽。由r态转 变为稳定的状态 可以证明(不只一种方法):面积MaGM=面积NbGN称作马 克斯威尔结构 Maxwells conduction 据此就可能确定MN的位置,从而确定了P、()。 范氏温线的斜率:随着比容减小， 2 v a 增加，于是范氏等温线出现曲折，工质为 饱和状态一直到 M 点，此点工质全部处于饱和液体状态。M 点也 为方程的第二实根，其值最小。M 点为液体压缩过程。第三个实 根 G 相应于工质的饱和状态。 在这种情况下，温度愈低，M，N 两点相应的比容相差愈大。 在实际情况中，相转变要比到 b,a 点的极限比容 要早，且相转 变并不沿 NbGaM 曲线进行。在实际观察中，它是沿 NM 线进行。 Nb,Ma 是并稳态。只有在一定的条件保证才能实现。 Nb 段叫做过饱和蒸汽。因为这种状态的密度大于给定温度下 的正常饱和蒸汽的密度。此时稍受外界影响就立即把过饱和蒸汽 部分疑结成不，而变成饱和蒸汽，于是从  状态转变为平衡的状态， 这一段的质温度总是低于相应饱和压力和饱和温度，故亦称过冷 蒸汽。 Ma 为过热液体。随着容积增大（膨胀）液体部分变成蒸汽， 但在保证得较好的实验中，仍可保持液体而不变成蒸汽（亚稳态） 外界稍有一点影响，就立即有部分液体汽化变成蒸汽。由 r 态转 变为稳定的状态。 可以证明（不只一种方法）：面积 MaGM=面积 NbGN,称作马 克斯威尔结构 Maxwell’s conduction 据此就可能 确定 MN 的位置，从而确定了 p (T) s 。 范氏温线的斜率：