第3京几幅 27 光子从小孔2后面散射到D:中的振幅可能正好和从小孔1散射的情形相同.虽然在和 石中可能还分别包含某个位相因子，但是我们可以问一个简单的情况，即两者位相因子相等 的情况.如果4实际上等于而，那么总几率就成为中+中严乘以o因为公共因了a可以 提出来。然而，这正斯沈是完全没有光子的情况下我们所得到的几率分布.所以，在波长很 长的情况下一从而光子探测器无滋 一一你们又重新得到原来的显示出干涉效应的分布 曲线，如图3-4()所示.对于光子探测器部分有效的情况，在大量的中：和少量的中之间存 在若干涉，你将得到如图84（⊙）上所画的那种介于两者之间的分布.我们寻找进入D2的 北子和到达争的电子的符合计数，我们将会得到同样的结果，如果你们还记得第一章中的讨 论，你们可以看出这些结果对第一章里所谈到的 过程给出了定景的描述. 为使你们避免-…个普追的错误，我们现在要 强调说明一个重要的问题.假定你只要知道电子 到达处的儿率而不管光子是在D,还是在D 中计数，你们是香应把式(3.8)和式(3.9)所表示 的振幅相加起来呢？不！对于不同的，互相可以区 别的终态的振幅，你们无论如何都不得把它们相 加起来，光子一旦被某个探测器所接收，只要我们 愿意，我们总是能够确定到底是哪一种情况发生， (a) (6) te) 而不需要再去扰乱这个系统.每个俏况的几率完 全不依赖于另一况.再重复一遍，·不要把不同 图子4在图子3的实中，对拉于进人D 的一个光子，有 电子达雪的儿率 的最终情况的振辐相加，所谓“最终”，指的是我门 (回)对于 希望知道该几率的时刻 就是实验“结束”的时 候。在整个过程结束以前，你们的确对实验中不能区别的各个不同的过程的振瓶求和。在 过程的终了，你们可以说，“不想要观察光子”.要不要对光子进行观察是你们自己的事，但 是你们仍然没有把振幅相加.自然界并不知道你们正在观察什么。无论你们是否费心记录 数据，自然界都按照它自身原有的方式发展变化着，所以我们不得把振幅相加.我们应当先 求出所有可能的终态的振幅的平方，然后再把它们加起来，对于一个电子到达，同时一个 光子到达D或到达D,的情形来说，正确的结果是： 水@于改+定霸愧级受盘 =iag:+8a2+ada+bd2 (3.10) §33在晶体上的散射 下一个例子是这样一个现象，我们在此现象中多少得比较仔细地分析几率幅的干涉，我 们观黎中子在晶体上的散射过程.假定我们有一块晶体，它包含大量的原子，原子的中心是 原子核。这些原子核作周期性的排列，一束中子从很远的地方射来，我们用指标。来标记 晶体中不同的原子核，8依次代表一系列的整数，1,2,3…N,N等于原子的总数.问题是 要计外在图3-5所示的装置中，计数器接收中子的儿津.对于任意的一个原子，中子到达 计数器©的振幅等子中子从源射到原子核的振幅乘以在原子核。上受到散射的振幅马，再