Vol.17 No.4 李小平等：液态合金组元间相互作用系数模型 .379. XAXm1+AXB(④A-④Bl[1+BA(④B-④A】 △HB=人BxAV1+4AxB(@A-】+xBV1+Bxx(④g-】 (12) 其中，人=2pPY(gp△m-(aP-a/p (n)'+(n)B 式中xA、xB分别是组元A,B的摩尔分数；VAV是纯组元的摩尔体积；(n),(nB是 组元的电子密度；ΦA,Φg是纯组元的电负性；△D是电负性差；（△n)是电子密度差；p, q、4、a均为经验常数.式中所用参数由文献[8]给出. 13过剩熵 由(9)式得到交换能2B并代入(10)、(11)式得： AS5oe=-冬1-(1-4a)y-241 RT RT (13) AS。=子RI+2-w+u LAA LBB 2 UAA UBB -]XAXB UaA+UBB 2R2T1-1-4) (14) RT (13)、(14)式中Lx,U✉的确定，参见文献[7]. 令(13)式中 (3/2)R[(LAA-LBB)/LMALBB+2-(UA+UBB)/2UMAUBB]=Au i,j=A,B (3/4)R2TI(UA+UBB)/UAAUBB]=Bi i,j=A,B 则振动熵可表为： △S51B=A,X,X,-B[1-(1-4△H/RT)2] (15) Miedema公式(12)、(14)式构成二元系过剩自由能的基本公式， 1.4三元系模型 由二元系性质求三元系性质，本文采用Toop模型.三元系过剩自由能GF的Toop方 程为： 4l5x1--o5点之) G队x1-x)+1-x G=1-x (16) (16)式中以xx,为独立变量，xk=1-x:一x,并且已经假定i为非对称组元.另外，三元 系中还有如下基本关系： OGE 0GE G=G-x+1-0 G-GE-X0x +1-x)0x OGE (17) OGE OGE G-GE-X0x .一X0x,李 小 平 等 液态 合 金 组 元 间相 互 作 用 系 数模 型 【 小 一 。 【 。 中 一 中 』 八衬朋 其 中 ， 刃 ， 。 。 、 一 。 。 。 丢 ‘， 中。 一 中 夕 彭 ，啼 ， 【 尸 △ 态 ， 一 △中 ’ 一 夕 公 又 ’ 公 百 ’ 式 中 、 、 分别 是 组元 、 的摩尔分数 珠 、 是纯组元 的摩 尔体积 ， 、 无 是 组元 的 电子 密度 巾 ， 中 是 纯组元 的 电负性 △中 是 电负性差 △。 是 电子 密 度 差 ， 、 、 、 均 为经验 常数 式 中所 用参数 由文 献 【 给 出 过剩嫡 由 式得到 交换能 、 。 并 代 人 、 二 卫 一 门 △ 式得 △ △琉 一 扣 卜工里贵翁瓮兰 一 专 【卜 ， 认 十 叽 ， ， 乙 一 了二万 目 一一二二一 一 。 △ ’ 」 、 式 中 瓦 ， 认 二 的确定 ， 参见 文献 【 令 式 中 人 一 ’ 。 一 。 ’ ，， ’ 认 、 认 汪从 人 叽 ，」 ， 则 振 动 嫡 可 表 为 怎 ，。 一 ， ， 一 ‘， 一 一 万 ‘， 尺 乃 ’ ‘’ 公式 、 式构成二 元 系过剩 自由能 的基本公 式 ， 三 元 系模型 由二元 系性 质求 三元 系性 质 ， 本文 采 用 模 型 三 元 系 过 剩 自由能 的 方 程 为 一 导 ‘ ， 一 ， 一 ， 一 ， 一 ， 、 、 ， 。 气 ‘ ， 一 ‘ 〕 一 ‘ 几 ，万一，一 一 式 中以 ‘ 、 ， 为独 立 变 量 ， 、 一 ‘ 一 ， ， 并 且 已 经 假 定 为非 对称组元 系 中还有如下 基本 关 系 一 一 一 另外 ， 三元 于 少 日 ， ， 、 日 一 ‘ 一下 十 砚 一 珍 ， 一 口 、 “ 口 ‘ 一 ‘ 日 日 ‘ 日 日 日 十 《 一 二尸 了 奢 一 ‘ 一 日 云