-s1=2究-祭me-2rme 2h2c2 02 入0 △1=元-元，=h1-cos)=2hsin29 moc moc 令人-h △1=元-=2.sin2 moc 2 6.63×10-34 m,e9.11x10-×3×10=0.024A:电子的康普顿波长 =是，以=2况m号=无 入：垂直入射线方向上散射x射线的波长改变量 e=m,c,元=h=元 moc 入：能量等于电子静止能量的光子的波长 p个，△个，0≤p≤π，0≤△1≤2： 中=0，△2=0，中=π，△入=2九 △几仅与中角有关，与散射体物质种类无关，与，无关 例：用1，=0.20A的x射线与自由电子碰撞， 在中=90°方向观察x射线 求：(1)散射x射线的波长(2)反冲电子的动能 (3)反冲电子的动量 0 p-- mo 解： (1)p=T,△7=元-元，=2元.sin29=元 元=+元.=0.20+0.024=0.224A (2) hc+E hc +E,Ek=E-Eo= hc_hc=1.07x10-15J (3) hi,-n+几，月= h hh. no- + P.4.44x 10 kgms g0= h1元==02 ，0=41.8 h/2元0.224 22 (1 cos )  = 2 0 2 2    h c 2 0 0 2( )m c hc hc    2 0 0 0 2hc( )m c      2 (1 cos ) 2 sin 2 0 0 0      m c h m c h       令 ， m c h c 0   2 2 sin 2 0        c = ：电子的康普顿波长 m c h c 0     A       0.024 9.11 10 3 10 6.63 10 31 8 34 ，2    c c      2 2 sin 2 c ：垂直入射线方向上散射 x 射线的波长改变量 m0c 2 ， hc   c m c h     0 c ：能量等于电子静止能量的光子的波长  ， ，0     ，0    2c   0 ，  0，   ，  2c  仅与 角有关，与散射体物质种类无关，与0 无关 例：用 的 x 射线与自由电子碰撞，  0  0.20A 在  90  方向观察 x 射线 求：（1）散射 x 射线的波长（2）反冲电子的动能 （3）反冲电子的动量 解：（1） ，2    c c          2 2 sin 2 0    0  c  0.20  0.024  0.224A （2）  0  ， 0 E hc  E hc   J hc hc Ek E E 15 0 0 1.07 10          （3） 0 = ， ， 0 n h   n Pe h     0 0 n h Pe     n h    2 2 2 0 2 2   h h Pe   = 2 2 0 1 1   Pe  h  23 1 4.44 10    kgms ， 0.224 0.2 / / 0 0         h h tg    41.8 0   m0 Pe 